நேரியல் சுற்றுகள் மற்றும் அமைப்புகளில் சிக்னல் மாற்றம். நேரியல் அளவுரு சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றம்

உங்கள் நல்ல வேலையை அறிவுத் தளத்தில் சமர்ப்பிப்பது எளிது. கீழே உள்ள படிவத்தைப் பயன்படுத்தவும்

மாணவர்கள், பட்டதாரி மாணவர்கள், தங்கள் படிப்பிலும் வேலையிலும் அறிவுத் தளத்தைப் பயன்படுத்தும் இளம் விஞ்ஞானிகள் உங்களுக்கு மிகவும் நன்றியுள்ளவர்களாக இருப்பார்கள்.

http://www.allbest.ru/ இல் வெளியிடப்பட்டது

சோதனை

நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றம்

1. பொதுவான தகவல்

5.1 ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள் (குறைந்த பாஸ் வடிகட்டிகள்)

5.2 வேறுபாடு வகை சுற்றுகள் (உயர் பாஸ் வடிகட்டிகள்)

5.3 அதிர்வெண் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்றுகள்

இலக்கியம்

1. பொதுவான தகவல்

எலக்ட்ரானிக் சர்க்யூட் என்பது ஒரு பரந்த அதிர்வெண் வரம்பில் நேரடி மற்றும் மாற்று நீரோட்டங்களின் பாதை மற்றும் மாற்றத்தை உறுதி செய்யும் கூறுகளின் தொகுப்பாகும். இது மின் ஆற்றலின் ஆதாரங்கள் (மின்சாரம்), அதன் நுகர்வோர் மற்றும் சேமிப்பு சாதனங்கள், அத்துடன் இணைக்கும் கம்பிகள் ஆகியவற்றை உள்ளடக்கியது. சுற்று கூறுகளை செயலில் மற்றும் செயலற்றதாக பிரிக்கலாம்.

செயலில் உள்ள கூறுகளில் நீரோட்டங்கள் அல்லது மின்னழுத்தங்களை மாற்றுவது மற்றும் ஒரே நேரத்தில் அவற்றின் சக்தியை அதிகரிப்பது சாத்தியமாகும். எடுத்துக்காட்டாக, டிரான்சிஸ்டர்கள், செயல்பாட்டு பெருக்கிகள் போன்றவை இதில் அடங்கும்.

செயலற்ற கூறுகளில், மின்னோட்டங்கள் அல்லது மின்னழுத்தங்களின் மாற்றம் சக்தியின் அதிகரிப்புடன் இல்லை, ஆனால், ஒரு விதியாக, அதன் குறைவு காணப்படுகிறது.

மின் ஆற்றலின் ஆதாரங்கள் எலக்ட்ரோமோட்டிவ் விசையின் (எம்எஃப்) அளவு மற்றும் திசை மற்றும் உள் எதிர்ப்பின் மதிப்பு ஆகியவற்றால் வகைப்படுத்தப்படுகின்றன. மின்னணு சுற்றுகளை பகுப்பாய்வு செய்யும் போது, ​​சிறந்த emf ஆதாரங்களின் (ஜெனரேட்டர்கள்) கருத்துக்கள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. ஈ g (படம் 1, a) மற்றும் தற்போதைய ஐஈ (படம் 1, ஆ). அவை emf ஆதாரங்களாக பிரிக்கப்பட்டுள்ளன. (மின்னழுத்த மூலங்கள்) மற்றும் தற்போதைய ஆதாரங்கள், முறையே emf ஜெனரேட்டர்கள் எனப்படும். (மின்னழுத்த ஜெனரேட்டர்கள்) மற்றும் தற்போதைய ஜெனரேட்டர்கள்.

emf மூலத்தின் கீழ் அத்தகைய இலட்சியப்படுத்தப்பட்ட சக்தி மூலத்தைப் புரிந்து கொள்ளுங்கள், அதன் emf அதன் வழியாக பாயும் மின்னோட்டத்தைப் பொறுத்தது அல்ல. உள் எதிர்ப்பு ஆர்இந்த இலட்சிய மின்சார விநியோகத்தின் g பூஜ்ஜியமாகும்

தற்போதைய ஜெனரேட்டர் என்பது மின்னோட்டத்தை வழங்கும் ஒரு சிறந்த ஆற்றல் மூலமாகும் ஐசுமையில் g, அதன் எதிர்ப்பின் மதிப்பிலிருந்து சுயாதீனமாக உள்ளது ஆர் n தற்போதைய பொருட்டு ஐ g தற்போதைய ஆதாரம் சுமை எதிர்ப்பைச் சார்ந்து இல்லை ஆர் n, அதன் உள் எதிர்ப்பு மற்றும் அதன் emf. கோட்பாட்டளவில் முடிவிலிக்கு முனைய வேண்டும்.

உண்மையான மின்னழுத்த ஆதாரங்கள் மற்றும் தற்போதைய ஆதாரங்கள் உள் எதிர்ப்பைக் கொண்டுள்ளன ஆர்வரையறுக்கப்பட்ட மதிப்பின் கிராம் (படம் 2).

ரேடியோ இன்ஜினியரிங் சர்க்யூட்களின் செயலற்ற கூறுகளில் மின் எதிர்ப்புகள் (எதிர்ப்புகள்), மின்தேக்கிகள் மற்றும் தூண்டிகள் ஆகியவை அடங்கும்.

மின்தடை ஒரு ஆற்றல் நுகர்வோர். மின்தடையின் முக்கிய அளவுரு செயலில் எதிர்ப்பு ஆர். எதிர்ப்பு ஓம்ஸ் (ஓம்ஸ்), கிலோஹோம்ஸ் (கோம்ஸ்) மற்றும் மெகாம்ஸ் (மோம்ஸ்) ஆகியவற்றில் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது.

ஆற்றல் சேமிப்பு சாதனங்களில் ஒரு மின்தேக்கி (மின் ஆற்றல் சேமிப்பு) மற்றும் ஒரு தூண்டி (காந்த ஆற்றல் சேமிப்பு) ஆகியவை அடங்கும்.

மின்தேக்கியின் முக்கிய அளவுரு கொள்ளளவு ஆகும் உடன். கொள்ளளவு ஃபாரட்ஸ் (F), மைக்ரோஃபராட்ஸ் (µF), நானோஃபாரட்ஸ் (nF), பிகோபராட்ஸ் (pF) ஆகியவற்றில் அளவிடப்படுகிறது.

ஒரு தூண்டியின் முக்கிய அளவுரு அதன் தூண்டல் ஆகும் எல். தூண்டல் மதிப்பு ஹென்ரி (H), மில்லிஹென்ரி (mH), மைக்ரோஹென்ரி (µH) அல்லது நானோஹென்ரி (nH) இல் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது.

சுற்றுகளை பகுப்பாய்வு செய்யும் போது, ​​​​இந்த உறுப்புகள் அனைத்தும் சிறந்தவை என்று பொதுவாகக் கருதப்படுகிறது, இதற்காக மின்னழுத்த வீழ்ச்சிக்கு இடையில் பின்வரும் உறவுகள் செல்லுபடியாகும்: uஉறுப்பு மற்றும் அதன் வழியாக பாயும் மின்னோட்டத்தின் மீது i:

உறுப்பு அளவுருக்கள் என்றால் ஆர், எல்மற்றும் உடன்வெளிப்புற தாக்கங்களை (மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டம்) சார்ந்து இல்லை மற்றும் சுற்றுகளில் செயல்படும் சமிக்ஞையின் ஆற்றலை அதிகரிக்க முடியாது, பின்னர் அவை செயலற்றவை மட்டுமல்ல, ஆனால் அவை என்றும் அழைக்கப்படுகின்றன. நேரியல் கூறுகள். அத்தகைய கூறுகளைக் கொண்ட சுற்றுகள் செயலற்ற நேரியல் சுற்றுகள், நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகள் அல்லது நிலையான சுற்றுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன.

செயலில் உள்ள எதிர்ப்பு, கொள்ளளவு மற்றும் தூண்டல் அதன் சில பிரிவுகளுக்கு ஒதுக்கப்படும் ஒரு சுற்று மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட சுற்று என்று அழைக்கப்படுகிறது. சுற்றுகளின் அளவுருக்கள் அதனுடன் விநியோகிக்கப்பட்டால், அது விநியோகிக்கப்பட்ட அளவுரு சுற்று என்று கருதப்படுகிறது.

சுற்று உறுப்புகளின் அளவுருக்கள் மின்னழுத்தங்கள் அல்லது மின்னோட்டங்களுடன் தொடர்புடைய கூடுதல் தாக்கங்களின் விளைவாக ஒரு குறிப்பிட்ட சட்டத்தின்படி காலப்போக்கில் மாறலாம். அத்தகைய கூறுகள் (மற்றும் அவற்றால் உருவாக்கப்பட்ட சங்கிலிகள்) அளவுரு என்று அழைக்கப்படுகின்றன:

அளவுரு கூறுகளில் ஒரு தெர்மிஸ்டர் அடங்கும், இதன் எதிர்ப்பு வெப்பநிலையின் செயல்பாடு, காற்று அழுத்தத்தால் கட்டுப்படுத்தப்படும் எதிர்ப்பைக் கொண்ட தூள் கார்பன் மைக்ரோஃபோன் போன்றவை.

தனிமங்களின் மீது கடந்து செல்லும் மின்னோட்டங்கள் அல்லது மின்னழுத்தங்களின் அளவைச் சார்ந்திருக்கும் தனிமங்கள், மற்றும் மின்னோட்டங்கள் மற்றும் மின்னழுத்தங்களுக்கு இடையிலான உறவுகள் நேரியல் அல்லாத சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன, அவை நேரியல் என்று அழைக்கப்படுகின்றன, மேலும் அத்தகைய கூறுகளைக் கொண்ட சுற்றுகள் நேரியல் அல்லாத சுற்றுகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன.

மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட சுற்றுகளில் நிகழும் செயல்முறைகள், சுற்று அளவுருக்கள் மூலம் உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளை இணைக்கும் தொடர்புடைய வேறுபட்ட சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன.

நிலையான குணகங்களுடன் நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடு அ 0 ,அ 1 ,அ 2 …அ n,பி 0 ,பி 1 ,..,பி மீநிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளை வகைப்படுத்துகிறது

மாறி குணகங்களுடன் கூடிய நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடுகள் மாறி அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளை விவரிக்கின்றன.

இறுதியாக, நேரியல் அல்லாத சுற்றுகளில் நிகழும் செயல்முறைகள் நேரியல் அல்லாத வேறுபாடு சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன.

நேரியல் அளவுரு அமைப்புகளில், கொடுக்கப்பட்ட சட்டத்தின்படி குறைந்தபட்சம் ஒரு அளவுரு மாறுகிறது. உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளை இணைக்கும் மாறி குணகங்களுடன் தொடர்புடைய வேறுபட்ட சமன்பாட்டைத் தீர்ப்பதன் மூலம் அத்தகைய அமைப்பு மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் முடிவைப் பெறலாம்.

2. பண்புகள் நேரியல் சுற்றுகள்நிலையான அளவுருக்களுடன்

ஏற்கனவே குறிப்பிட்டுள்ளபடி, நிலையான மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளில் நிகழும் செயல்முறைகள் நிலையான குணகங்களுடன் நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடுகளால் விவரிக்கப்படுகின்றன. தொடர்-இணைக்கப்பட்ட கூறுகளைக் கொண்ட எளிய நேரியல் சுற்றுக்கான உதாரணத்தைப் பயன்படுத்தி அத்தகைய சமன்பாடுகளை உருவாக்கும் முறையைப் பார்ப்போம். ஆர், எல்மற்றும் சி(படம் 3). தன்னிச்சையான வடிவத்தின் சிறந்த மின்னழுத்த மூலத்தால் சுற்று உற்சாகப்படுத்தப்படுகிறது u(டி) பகுப்பாய்வின் பணியானது, சுற்றுகளின் உறுப்புகள் வழியாக பாயும் மின்னோட்டத்தை தீர்மானிப்பதாகும்.

Kirchhoff இன் இரண்டாவது விதியின் படி, மின்னழுத்தம் u(டி) என்பது உறுப்புகள் முழுவதும் மின்னழுத்த வீழ்ச்சிகளின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமம் ஆர், எல்மற்றும் சி

ரி+எல் = u(t).

இந்த சமன்பாட்டை வேறுபடுத்தி, நாம் பெறுகிறோம்

இதன் விளைவாக வரும் ஒத்திசைவற்ற நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாட்டின் தீர்வு, சுற்றுகளின் விரும்பிய எதிர்வினையைத் தீர்மானிக்க அனுமதிக்கிறது - i(டி).

நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான கிளாசிக்கல் முறையானது, அசல் ஒத்திசைவற்ற சமன்பாட்டின் குறிப்பிட்ட தீர்வு மற்றும் ஒரே மாதிரியான சமன்பாட்டின் பொதுவான தீர்வு ஆகியவற்றின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமமான சமன்பாடுகளுக்கு ஒரு பொதுவான தீர்வைக் கண்டறிவதாகும்.

ஒரே மாதிரியான வேறுபட்ட சமன்பாட்டின் பொதுவான தீர்வு வெளிப்புற செல்வாக்கைச் சார்ந்தது அல்ல (அசல் சமன்பாட்டின் வலது பக்கம், இந்த செல்வாக்கை, பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது) மற்றும் நேரியல் சங்கிலியின் அமைப்பு மற்றும் ஆரம்ப நிலைகளால் முற்றிலும் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. எனவே, பொதுவான தீர்வின் இந்த கூறு விவரிக்கும் செயல்முறை ஒரு இலவச செயல்முறை என்றும், கூறு தன்னை ஒரு இலவச கூறு என்றும் அழைக்கப்படுகிறது.

ஒரு ஒத்திசைவற்ற வேறுபட்ட சமன்பாட்டிற்கான ஒரு குறிப்பிட்ட தீர்வு உற்சாகமான செயல்பாட்டின் வகையால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது u(டி) எனவே, இது கட்டாய (கட்டாய) கூறு என்று அழைக்கப்படுகிறது, இது வெளிப்புற உற்சாகத்தில் அதன் முழுமையான சார்புநிலையைக் குறிக்கிறது.

எனவே, சங்கிலியில் நிகழும் செயல்முறை இரண்டு ஒன்றுடன் ஒன்று செயல்முறைகளைக் கொண்டதாகக் கருதலாம் - கட்டாயமானது, உடனடியாக நிகழும் என்று தோன்றியது, மற்றும் இலவசமானது, இது மாறுதல் ஆட்சியின் போது மட்டுமே நடைபெறுகிறது. இலவச கூறுகளுக்கு நன்றி, நேரியல் சுற்றுகளின் கட்டாய (நிலையான) பயன்முறைக்கு (நிலை) தொடர்ச்சியான அணுகுமுறை நிலையற்ற செயல்பாட்டில் அடையப்படுகிறது. ஒரு நிலையான நிலையில், ஒரு நேரியல் சுற்றுவட்டத்தில் உள்ள அனைத்து மின்னோட்டங்கள் மற்றும் மின்னழுத்தங்களின் மாற்றங்களின் விதி, நிலையான மதிப்புகள் வரை, வெளிப்புற மூலத்தின் மின்னழுத்தத்தில் ஏற்படும் மாற்றங்களின் சட்டத்துடன் ஒத்துப்போகிறது.

நேரியல் சுற்றுகளின் மிக முக்கியமான பண்புகளில் ஒன்று, சுற்றுகளின் நடத்தையை விவரிக்கும் வேறுபட்ட சமன்பாட்டின் நேர்கோட்டுத்தன்மையின் விளைவாக, சுதந்திரம் அல்லது சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின் செல்லுபடியாகும். இந்த கொள்கையின் சாராம்சத்தை பின்வருமாறு உருவாக்கலாம்: பல வெளிப்புற சக்திகள் ஒரு நேரியல் சங்கிலியில் செயல்படும் போது, ​​ஒவ்வொரு சக்திக்கும் தனித்தனியாக காணப்படும் தீர்வுகளை மிகைப்படுத்துவதன் மூலம் சங்கிலியின் நடத்தையை தீர்மானிக்க முடியும். வேறு வார்த்தைகளில் கூறுவதானால், ஒரு நேரியல் சங்கிலியில் பல்வேறு தாக்கங்களிலிருந்து இந்த சங்கிலியின் எதிர்வினைகளின் கூட்டுத்தொகை தாக்கங்களின் கூட்டுத்தொகையிலிருந்து சங்கிலியின் எதிர்வினையுடன் ஒத்துப்போகிறது. சங்கிலி ஆரம்ப ஆற்றல் இருப்புக்கள் இல்லாதது என்று கருதப்படுகிறது.

நேரியல் சுற்றுகளின் மற்றொரு அடிப்படை பண்பு, நிலையான குணகங்களுடன் நேரியல் வேறுபாடு சமன்பாடுகளின் ஒருங்கிணைப்பு கோட்பாட்டிலிருந்து பின்பற்றப்படுகிறது. எவருக்கும், எவ்வளவு சிக்கலானதாக இருந்தாலும், நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளில் செல்வாக்கு, புதிய அதிர்வெண்கள் எழுவதில்லை. புதிய அதிர்வெண்களின் தோற்றத்தை உள்ளடக்கிய சமிக்ஞை மாற்றங்கள் எதுவும் (அதாவது, உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் ஸ்பெக்ட்ரமில் இல்லாத அதிர்வெண்கள்) கொள்கையளவில், நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் சுற்றுகளைப் பயன்படுத்தி மேற்கொள்ள முடியாது.

3. அதிர்வெண் களத்தில் நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு

நேரியல் சுற்றுகளில் செயல்முறைகளை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான கிளாசிக்கல் முறையானது பெரும்பாலும் சிக்கலான மாற்றங்களைச் செய்ய வேண்டிய அவசியத்துடன் தொடர்புடையது.

கிளாசிக்கல் முறைக்கு மாற்றாக ஆபரேட்டர் (செயல்பாட்டு) முறை உள்ளது. அதன் சாராம்சம் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் மீது ஒரு ஒருங்கிணைந்த மாற்றத்தின் மூலம் ஒரு வேறுபட்ட சமன்பாட்டிலிருந்து துணை இயற்கணித (செயல்பாட்டு) சமன்பாட்டிற்கு மாறுகிறது. இந்த சமன்பாட்டிற்கு ஒரு தீர்வு காணப்படுகிறது, அதில் இருந்து, ஒரு தலைகீழ் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி, அசல் வேறுபாடு சமன்பாட்டிற்கான தீர்வு பெறப்படுகிறது.

லாப்லேஸ் உருமாற்றம் பெரும்பாலும் ஒரு ஒருங்கிணைந்த உருமாற்றமாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது, இது ஒரு செயல்பாட்டிற்கு கள்(டி) சூத்திரத்தால் வழங்கப்படுகிறது:

எங்கே ப- சிக்கலான மாறி: . செயல்பாடு கள்(டி) அசல் மற்றும் செயல்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது எஸ்(ப) - அவளுடைய படம்.

படத்திலிருந்து அசலுக்கு தலைகீழ் மாற்றம் தலைகீழ் லாப்லேஸ் உருமாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி மேற்கொள்ளப்படுகிறது

சமன்பாட்டின் (*) இரு பக்கங்களின் லாப்லேஸ் மாற்றத்தைச் செய்த பிறகு, நாம் பெறுகிறோம்:

வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் லாப்லேஸ் படங்களின் விகிதம் நேரியல் அமைப்பின் பரிமாற்ற பண்பு (ஆபரேட்டர் பரிமாற்ற குணகம்) என்று அழைக்கப்படுகிறது:

கணினியின் பரிமாற்ற பண்பு தெரிந்தால், கொடுக்கப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞையிலிருந்து வெளியீட்டு சமிக்ஞையை கண்டுபிடிக்க இது அவசியம்:

· - உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் லாப்லேஸ் படத்தைக் கண்டறியவும்;

· - சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் லாப்லேஸ் படத்தைக் கண்டறியவும்

· - படத்தின் படி எஸ்வெளியே( ப) அசல் (சுற்று வெளியீட்டு சமிக்ஞை) கண்டுபிடிக்கவும்.

வேறுபட்ட சமன்பாட்டைத் தீர்ப்பதற்கான ஒரு ஒருங்கிணைந்த மாற்றமாக, ஃபோரியர் உருமாற்றத்தையும் பயன்படுத்தலாம், இது லாப்லேஸ் உருமாற்றத்தின் ஒரு சிறப்பு நிகழ்வாகும். பகற்பனையான பகுதியை மட்டுமே கொண்டுள்ளது. ஃபோரியர் உருமாற்றம் ஒரு செயல்பாட்டிற்குப் பயன்படுத்தப்படுவதற்கு, அது முற்றிலும் ஒருங்கிணைக்கக்கூடியதாக இருக்க வேண்டும். லாப்லேஸ் மாற்றத்தின் விஷயத்தில் இந்த வரம்பு நீக்கப்பட்டது.

அறியப்பட்டபடி, சமிக்ஞையின் நேரடி ஃபோரியர் மாற்றம் கள்(டி), டைம் டொமைனில் கொடுக்கப்பட்டுள்ளது, இந்த சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தி:

சமன்பாட்டின் (*) இரு பக்கங்களின் ஃபோரியர் மாற்றத்தைச் செய்த பிறகு, நாம் பெறுகிறோம்:

வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் ஃபோரியர் படங்களின் விகிதம், அதாவது. வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் நிறமாலை அடர்த்தியின் விகிதம் ஒரு நேரியல் சுற்றுவட்டத்தின் சிக்கலான பரிமாற்றக் குணகம் என்று அழைக்கப்படுகிறது:

நேரியல் அமைப்பு அறியப்பட்டால், கொடுக்கப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கான வெளியீட்டு சமிக்ஞை பின்வரும் வரிசையில் காணப்படுகிறது:

· நேரடி ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தியை தீர்மானிக்கவும்;

· வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தியை தீர்மானிக்கவும்:

தலைகீழ் ஃபோரியர் மாற்றத்தைப் பயன்படுத்தி, வெளியீட்டு சமிக்ஞை நேரத்தின் செயல்பாடாகக் காணப்படுகிறது

உள்ளீட்டு சமிக்ஞைக்கு ஃபோரியர் உருமாற்றம் இருந்தால், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகத்தை மாற்றுவதன் மூலம் பரிமாற்ற பண்புகளிலிருந்து பெறலாம் ஆர்அன்று ஜே.

சிக்கலான ஆதாயத்தைப் பயன்படுத்தி நேரியல் சுற்றுகளில் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு அதிர்வெண் டொமைன் பகுப்பாய்வு முறை (ஸ்பெக்ட்ரல் முறை) என்று அழைக்கப்படுகிறது.

நடைமுறையில் TO(ஜே) அடிப்படையில் சர்க்யூட் தியரி முறைகளைப் பயன்படுத்தி அடிக்கடி காணப்படுகின்றன சுற்று வரைபடங்கள், ஒரு வித்தியாசமான சமன்பாட்டை வரைவதை நாடாமல். இந்த முறைகள் ஹார்மோனிக் செல்வாக்கின் கீழ், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சமிக்ஞைகளின் சிக்கலான வீச்சுகளின் விகிதமாக வெளிப்படுத்தப்படலாம் என்ற உண்மையை அடிப்படையாகக் கொண்டது.

நேரியல் சுற்று சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பு

உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகள் மின்னழுத்தங்களாக இருந்தால், பின்னர் கே(ஜே) பரிமாணமற்றது, முறையே மின்னோட்டம் மற்றும் மின்னழுத்தம் என்றால் கே(ஜே) மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டம் என்றால், கடத்துத்திறனின் அதிர்வெண் சார்பு, நேரியல் சுற்றுகளின் எதிர்ப்பின் அதிர்வெண் சார்பு தன்மையை வகைப்படுத்துகிறது.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் கே(ஜே) நேரியல் சுற்று உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளின் நிறமாலையை இணைக்கிறது. எந்தவொரு சிக்கலான செயல்பாட்டைப் போலவே, இது மூன்று வடிவங்களில் குறிப்பிடப்படலாம் (இயற்கணிதம், அதிவேக மற்றும் முக்கோணவியல்):

தொகுதி அதிர்வெண்ணின் சார்பு எங்கே

அதிர்வெண்ணில் கட்டத்தின் சார்பு.

IN பொது வழக்குசிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் சிக்கலான விமானத்தில் சித்தரிக்கப்படலாம், உண்மையான மதிப்புகளின் அச்சில், கற்பனை மதிப்புகளின் அச்சில் திட்டமிடலாம். இதன் விளைவாக வரும் வளைவு சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஹோடோகிராஃப் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

நடைமுறையில், பெரும்பாலான சார்புகள் TO() மற்றும் கே() தனித்தனியாக கருதப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், செயல்பாடு TO() வீச்சு-அதிர்வெண் பதில் (AFC) மற்றும் செயல்பாடு என்று அழைக்கப்படுகிறது கே() - நேரியல் அமைப்பின் கட்ட-அதிர்வெண் பதில் (PFC). உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளின் ஸ்பெக்ட்ரம் இடையேயான இணைப்பு சிக்கலான பகுதியில் மட்டுமே உள்ளது என்பதை நாங்கள் வலியுறுத்துகிறோம்.

4. நேர களத்தில் நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு

ஒரு லீனியர் சர்க்யூட்டின் ஆரம்ப ஆற்றல் இருப்புகளை இழந்து, தன்னிச்சையான உள்ளீடு தூண்டுதலுக்கான பதிலைத் தீர்மானிக்க சூப்பர்போசிஷனின் கொள்கை பயன்படுத்தப்படலாம். தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட நிலையான கூறுக்கு சுற்றுகளின் எதிர்வினையை முதலில் ஆய்வு செய்து, அதே வகையின் நிலையான கூறுகளின் கூட்டுத்தொகையாக உற்சாகமான சமிக்ஞையின் பிரதிநிதித்துவத்திலிருந்து நாம் தொடர்ந்தால், இந்த வழக்கில் கணக்கீடுகள் எளிமையானதாக மாறும். ஒரு அலகு செயல்பாடு (அலகு படி) 1( டி - டி 0) மற்றும் டெல்டா துடிப்பு (அலகு துடிப்பு) ( டி - டி 0).

ஒரு படிநிலைக்கு நேரியல் சுற்றுக்கான பதில் அதன் நிலையற்ற பதில் என்று அழைக்கப்படுகிறது ம(டி).

ஒரு டெல்டா துடிப்புக்கு நேரியல் சுற்றுக்கான பதில், அந்த மின்சுற்றின் உந்துவிசை பதில் g(t) எனப்படும்.

ஒரு யூனிட் ஜம்ப் என்பது டெல்டா தூண்டுதலின் ஒரு பகுதியாக இருப்பதால், அதன் செயல்பாடுகள் h(t) மற்றும் ஜி(டி) பின்வரும் உறவுகளால் ஒன்றோடொன்று தொடர்புடையவை:

நேரியல் சுற்றுவட்டத்தின் எந்த உள்ளீட்டு சமிக்ஞையும் டெல்டா பருப்புகளின் தொகுப்பாக குறிப்பிடப்படலாம், இது நேர அச்சில் இந்த பருப்புகளின் நிலைக்கு தொடர்புடைய நேரங்களில் சமிக்ஞையின் மதிப்பால் பெருக்கப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், லீனியர் சர்க்யூட்டின் வெளியீடு மற்றும் உள்ளீட்டு சிக்னல்களுக்கு இடையேயான தொடர்பு கன்வல்யூஷன் இன்டெக்ரல் (டுஹாமெல் இன்டெக்ரல்) மூலம் வழங்கப்படுகிறது:

உள்ளீட்டு சிக்னலை யூனிட் ஜம்ப்களின் தொகுப்பாகவும் குறிப்பிடலாம், யூனிட் ஜம்ப்பின் தோற்றப் புள்ளியில் சிக்னலின் வழித்தோன்றலுடன் தொடர்புடைய எடைகளுடன் எடுக்கப்பட்டது. பிறகு

உந்துவிசை அல்லது படி பதிலைப் பயன்படுத்தி சமிக்ஞை மாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு அழைக்கப்படுகிறது நேர டொமைன் பகுப்பாய்வு முறை மூலம் (சூப்பர்போசிஷன் ஒருங்கிணைந்த முறை).

நேரியல் அமைப்புகளால் சமிக்ஞை மாற்றத்தை பகுப்பாய்வு செய்வதற்கான நேரம் அல்லது நிறமாலை முறையின் தேர்வு முக்கியமாக கணினி பற்றிய ஆரம்ப தரவைப் பெறுவதற்கான வசதி மற்றும் கணக்கீடுகளின் எளிமை ஆகியவற்றால் கட்டளையிடப்படுகிறது.

ஸ்பெக்ட்ரல் முறையின் நன்மை என்னவென்றால், இது சிக்னல் ஸ்பெக்ட்ராவுடன் செயல்படுகிறது, இதன் விளைவாக, ஸ்பெக்ட்ரலில் ஏற்படும் மாற்றத்தின் அடிப்படையில் கணினியின் வெளியீட்டில் அதன் வடிவத்தில் ஏற்படும் மாற்றத்தைப் பற்றி குறைந்தபட்சம் தரமான முறையில் தீர்மானிக்க முடியும். உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் அடர்த்தி. நேர டொமைன் பகுப்பாய்வு முறையைப் பயன்படுத்தும் போது, ​​பொதுவாக, இது போன்ற தரமான மதிப்பீடுசெய்வது மிகவும் கடினம்

5. எளிமையான நேரியல் சுற்றுகள் மற்றும் அவற்றின் பண்புகள்

நேரியல் சுற்றுகளின் பகுப்பாய்வு அதிர்வெண் அல்லது நேர களத்தில் மேற்கொள்ளப்படலாம் என்பதால், அத்தகைய அமைப்புகளால் சமிக்ஞை மாற்றத்தின் விளைவாக இரண்டு வழிகளில் விளக்கப்படலாம். டைம் டொமைன் பகுப்பாய்வு, உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் வடிவத்தில் ஏற்படும் மாற்றத்தைக் கண்டறிய உங்களை அனுமதிக்கிறது. அதிர்வெண் களத்தில், இந்த முடிவு அதிர்வெண்ணின் செயல்பாட்டின் மீது மாற்றமாக இருக்கும், இது உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை கலவையில் மாற்றத்திற்கு வழிவகுக்கும், இது இறுதியில் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் வடிவத்தை தீர்மானிக்கிறது, நேர டொமைனில் - தொடர்புடைய மாற்றமாக காலத்தின் ஒரு செயல்பாட்டிற்கு மேல்.

எளிமையான நேரியல் சுற்றுகளின் பண்புகள் அட்டவணை 4.1 இல் வழங்கப்பட்டுள்ளன.

5.1 வகை சுற்றுகளை ஒருங்கிணைத்தல் (குறைந்த கடவு வடிகட்டிகள்)

சட்டத்தின் படி சிக்னல் மாற்றம்

எங்கே மீ- விகிதாசார குணகம், - இந்த நேரத்தில் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் மதிப்பு டி= 0 சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது.

ஒரு சிறந்த ஒருங்கிணைப்பாளரால் செய்யப்படும் யூனிபோலார் மற்றும் இருமுனை செவ்வக பருப்புகளை ஒருங்கிணைக்கும் செயல்பாடு படம் 2 இல் விளக்கப்பட்டுள்ளது. 4.

அத்தகைய சாதனத்தின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் வீச்சு-அதிர்வெண் பண்பு நிலை-அதிர்வெண் பண்பு படி பதில் h(t) = t, t 0க்கு.

உள்ளீட்டு மின்னோட்டத்தை ஒருங்கிணைப்பதற்கான சிறந்த உறுப்பு iஒரு சிறந்த மின்தேக்கி (படம் 5), இதற்கு

வழக்கமாக பணி வெளியீடு மின்னழுத்தத்தை ஒருங்கிணைக்க வேண்டும். இதைச் செய்ய, உள்ளீட்டு மின்னழுத்த மூலத்தை மாற்றினால் போதும் யுதற்போதைய ஜெனரேட்டரில் உள்ளீடு i. மின்தேக்கியுடன் (படம் 6) தொடரில் போதுமான அளவு அதிக எதிர்ப்பின் மின்தடை இணைக்கப்பட்டால், இதற்கு நெருக்கமான முடிவைப் பெறலாம். i = (யுஉள்ளே - யுவெளியே)/ ஆர்மின்னழுத்தத்திலிருந்து கிட்டத்தட்ட சுயாதீனமானது யுவெளியேறு இது உண்மையாக வழங்கப்படும் யுவெளியே யுஉள்ளீடு பின்னர் வெளியீட்டு மின்னழுத்தத்திற்கான வெளிப்பாடு (பூஜ்ஜிய ஆரம்ப நிலைகளில் யுவெளியே (0) = 0)

தோராயமான வெளிப்பாடு மூலம் மாற்றலாம்

இயற்கணிதம் (அதாவது, அடையாளத்தை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வது) இடைவெளியில் (0, டி), துல்லியமான சமிக்ஞை ஒருங்கிணைப்பின் விளைவாகும்.

செயல்பாட்டிற்கான உண்மையான வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் தோராயமான அளவு சமத்துவமின்மை எந்த அளவிற்கு திருப்தி அடைகிறது என்பதைப் பொறுத்தது. யுவெளியே யுஉள்ளீடு அல்லது, ஏறக்குறைய அதே விஷயம், சமத்துவமின்மை எந்த அளவிற்கு திருப்தி அடைகிறது யுஉள்ளீடு . மதிப்பு = மதிப்புக்கு நேர்மாறான விகிதாசாரமாகும் ஆர்.சி., இது நேர மாறிலி என்று அழைக்கப்படுகிறது ஆர்.சி.- சங்கிலிகள். எனவே, பயன்படுத்த முடியும் RC-ஒரு ஒருங்கிணைப்பு சுற்று என, நேர மாறிலி போதுமான அளவு பெரியதாக இருப்பது அவசியம்.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஆர்.சி.ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள்

இந்த வெளிப்பாடுகளை சிறந்த ஒருங்கிணைப்பாளருக்கான வெளிப்பாடுகளுடன் ஒப்பிடுகையில், திருப்திகரமான ஒருங்கிணைப்புக்கு நிபந்தனையை "1" பூர்த்தி செய்வது அவசியம் என்பதைக் காண்கிறோம்.

இந்த சமத்துவமின்மை உள்ளீட்டு சமிக்ஞை ஸ்பெக்ட்ரமின் அனைத்து கூறுகளுக்கும், சிறியவை உட்பட திருப்திப்படுத்தப்பட வேண்டும்.

படி பதில் ஆர்.சி.- ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள்

இவ்வாறு, ஒருங்கிணைக்கும் வகை RC சர்க்யூட் சிக்னல் மாற்றத்தைச் செய்ய முடியும். இருப்பினும், பெரும்பாலும் வெவ்வேறு அதிர்வெண்களின் மின் அலைவுகளை பிரிக்க வேண்டிய அவசியம் உள்ளது. வடிகட்டிகள் எனப்படும் மின் சாதனங்களைப் பயன்படுத்தி இந்த சிக்கல் தீர்க்கப்படுகிறது. வடிகட்டியின் உள்ளீட்டில் பயன்படுத்தப்படும் மின் அலைவுகளின் ஸ்பெக்ட்ரமிலிருந்து, கொடுக்கப்பட்ட அதிர்வெண் வரம்பில் (பாஸ்பேண்ட் என அழைக்கப்படும்) அலைவுகளைத் தேர்ந்தெடுத்து (வெளியீட்டிற்கு அனுப்புகிறது) மற்ற அனைத்து கூறுகளையும் அடக்குகிறது (பலவீனப்படுத்துகிறது). அதிர்வெண் பதிலின் வகையின் படி, வடிப்பான்கள் வேறுபடுகின்றன:

- குறைந்த அதிர்வெண்கள், ஒரு குறிப்பிட்ட வெட்டு அதிர்வெண் 0 (பாஸ்பேண்ட்? = 0 0) ஐ விட அதிக அதிர்வெண்களுடன் அலைவுகளை கடத்துதல்;

- மும்மடங்கு, 0 க்கு மேல் அதிர்வெண்களுடன் அதிர்வுகளை கடத்துகிறது (அலைவரிசை? = 0);

- துண்டு, இது ஒரு வரையறுக்கப்பட்ட அதிர்வெண் வரம்பில் அதிர்வுகளை கடத்துகிறது 1 2 (அலைவரிசை? = 1 2);

- நிராகரிப்பு தடைகள், கொடுக்கப்பட்ட அலைவரிசையில் அலைவுகளை தாமதப்படுத்துதல் (ஸ்டாப்பேண்ட்? = 1 2).

அதிர்வெண் பதில் வகை ஆர்.சி.ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகள் (படம் 4.6. பி) குறைந்த அதிர்வெண்களை திறம்பட கடக்கும் ஒரு சுற்றுடன் நாங்கள் கையாளுகிறோம் என்பதைக் காட்டுகிறது. அதனால் தான் ஆர்.சி.இந்த வகை சுற்று குறைந்த பாஸ் வடிகட்டி (LPF) என வகைப்படுத்தலாம். நேர மாறிலியின் பொருத்தமான தேர்வு மூலம், உள்ளீட்டு சிக்னலின் உயர் அதிர்வெண் கூறுகளை கணிசமாகக் குறைக்கலாம் (வடிகட்டுதல்) மற்றும் நிலையான கூறுகளை நடைமுறையில் தனிமைப்படுத்தலாம் (ஏதேனும் இருந்தால்). அத்தகைய வடிகட்டியின் வெட்டு அதிர்வெண் அதிர்வெண்ணாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது, அதாவது. சமிக்ஞை சக்தி பரிமாற்ற குணகம் 2 மடங்கு குறைக்கப்படுகிறது. இந்த அதிர்வெண் அடிக்கடி அழைக்கப்படுகிறது வெட்டு அதிர்வெண் உடன் (வெட்டு அதிர்வெண் 0 ). வெட்டு அதிர்வெண்

கூடுதல் கட்ட மாற்றம் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது ஆர்.சி.அதிர்வெண் c இல் ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்று, என்பது - /4 .

ஒருங்கிணைக்கும் வகை சுற்றுகளும் அடங்கும் LR- வெளியீட்டில் எதிர்ப்பைக் கொண்ட சுற்று (படம் 6). அத்தகைய சுற்றுகளின் நேர மாறிலி = எல்/ஆர்.

5.2 வேறுபாடு வகை சுற்றுகள் (உயர் பாஸ் வடிகட்டிகள்)

வேறுபடுத்துவது என்பது உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் வழித்தோன்றலுக்கு விகிதாசாரமாக இருக்கும் ஒரு சுற்று ஆகும்.

எங்கே மீ- விகிதாசார குணகம். ஒரு சிறந்த வேறுபடுத்தும் சாதனத்தின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் வீச்சு-அதிர்வெண் மறுமொழி கட்டம்-அதிர்வெண் பதில் நிலையற்ற பதில் ம(டி) = (டி).

அதில் பயன்படுத்தப்படும் மின்னழுத்தத்தை மின்னோட்டமாக மாற்றுவதற்கான சிறந்த உறுப்பு ஐ, வழித்தோன்றலுக்கு விகிதாசாரத்தில் மாறுபடும் ஒரு சிறந்த மின்தேக்கி (படம் 4.7).

உள்ளீட்டு மின்னழுத்தத்திற்கு விகிதாசார மின்னழுத்தத்தைப் பெற, சுற்றுகளில் பாயும் மின்னோட்டத்தை மாற்றினால் போதும். i இந்த மின்னோட்டத்திற்கு விகிதாசார மின்னழுத்தத்தில். இதைச் செய்ய, மின்தேக்கியுடன் தொடரில் மின்தடையை இணைக்கவும் ஆர்(படம் 8, பி) தற்போதைய மாற்றத்தின் சட்டம் அரிதாகவே மாறாத அளவுக்கு குறைந்த எதிர்ப்பு ( i ? CdUஉள்ளீடு/ dt).

இருப்பினும், உண்மையில் ஆர்.சி.- படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ள சுற்று. 4.8, ஏ, வெளியீடு சமிக்ஞை

மற்றும் தோராயமான சமத்துவம் யுஉள்ளே( டி) ? RCdUஉள்ளீடு/ dtஇருந்தால் மட்டுமே நியாயமாக இருக்கும்

முந்தைய வெளிப்பாட்டைக் கருத்தில் கொண்டு, நாம் பெறுகிறோம்:

இந்த சமத்துவமின்மையை நிறைவேற்றுவது நேர மாறிலி = குறைவதன் மூலம் எளிதாக்கப்படும் ஆர்.சி., ஆனால் அதே நேரத்தில் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் அளவு குறையும் யு வெளியே,இதுவும் விகிதாசாரமாகும்.

பயன்பாட்டின் சாத்தியம் பற்றிய விரிவான பகுப்பாய்வு ஆர்.சி.-சுற்றுகளை வேறுபடுத்தும் சுற்றுகளாக அதிர்வெண் களத்தில் மேற்கொள்ளலாம்.

சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் ஆர்.சி.- வேறுபடுத்தும் வகையின் சங்கிலி வெளிப்பாட்டிலிருந்து தீர்மானிக்கப்படுகிறது

அதிர்வெண் பதில் மற்றும் கட்ட பதில் (படம் 4.8, வி) வெளிப்பாடுகள் மூலம் அதற்கேற்ப வழங்கப்படுகின்றன:

ஒரு சிறந்த வேறுபாட்டாளரின் அதிர்வெண் மறுமொழி மற்றும் கட்ட பதிலுடன் கடைசி வெளிப்பாடுகளை ஒப்பிடுகையில், உள்ளீட்டு சமிக்ஞையை வேறுபடுத்துவதற்கு, உள்ளீட்டு சமிக்ஞை ஸ்பெக்ட்ரமின் அனைத்து அதிர்வெண் கூறுகளுக்கும் ஏற்றத்தாழ்வு திருப்திப்படுத்தப்பட வேண்டும் என்று நாம் முடிவு செய்யலாம்.

படி பதில் ஆர்.சி.- வகை சங்கிலிகளை வேறுபடுத்துதல்

அதிர்வெண் பதிலின் நடத்தையின் தன்மை ஆர்.சி.- வேறுபடுத்தும் வகையின் சங்கிலி அத்தகைய சங்கிலி திறம்பட கடந்து செல்கிறது என்பதைக் காட்டுகிறது உயர் அதிர்வெண்கள், எனவே இது உயர் பாஸ் வடிகட்டி (HPF) என வகைப்படுத்தலாம். அத்தகைய வடிகட்டியின் வெட்டு அதிர்வெண் எந்த அதிர்வெண்ணாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது. அவள் அடிக்கடி அழைக்கப்படுகிறாள் வெட்டு அதிர்வெண் உடன் (வெட்டு அதிர்வெண் 0 ). வெட்டு அதிர்வெண்

பெரிய நேரத்தில் மாறிலிகள் f ஆர்.சி.- வேறுபடுத்தும் வகை சுற்றுகள், மின்தடையத்தின் குறுக்கே உள்ள மின்னழுத்தம் உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் மாற்று கூறுகளை மீண்டும் செய்கிறது, மேலும் அதன் நிலையான கூறு முற்றிலும் ஒடுக்கப்படுகிறது. ஆர்.சி.இந்த வழக்கில் உள்ள சங்கிலி பிரிக்கும் சங்கிலி என்று அழைக்கப்படுகிறது.

அதே குணாதிசயங்களைக் கொண்டது ஆர்.எல்.- சுற்று (படம் 4.8, b), இதன் நேர மாறிலி f =எல்/ ஆர்.

5.3 அதிர்வெண் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்றுகள்

அதிர்வெண்-தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட சுற்றுகள் மைய அதிர்வெண்ணைச் சுற்றி ஒப்பீட்டளவில் குறுகிய அலைவரிசையில் இருக்கும் அதிர்வெண்களுடன் மட்டுமே அதிர்வுகளை வெளியிடுகின்றன. இத்தகைய சுற்றுகள் பெரும்பாலும் நேரியல் பேண்ட்பாஸ் வடிகட்டிகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. எளிமையான பேண்ட்பாஸ் வடிகட்டிகள் உறுப்புகளால் உருவாக்கப்பட்ட ஊசலாட்ட சுற்றுகள் ஆகும் எல், சிமற்றும் ஆர், மற்றும் உண்மையான சுற்றுகளில் எதிர்ப்பு ஆர்(இழப்பு எதிர்ப்பு) பொதுவாக எதிர்வினை கூறுகளின் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பாகும்.

ஆஸிலேட்டரி சர்க்யூட்கள், வெளியீட்டு முனையங்கள் தொடர்பாக அவற்றின் தொகுதி கூறுகளின் இணைப்பைப் பொறுத்து, தொடர் மற்றும் இணையாக பிரிக்கப்படுகின்றன.

மின்தேக்கியில் இருந்து அகற்றப்பட்ட மின்னழுத்தம் வெளியீட்டு சமிக்ஞையாக இருக்கும் போது, ​​தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் வரைபடம் படம் 9 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது, ஏ.

அத்தகைய சுற்றுகளின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம்

ஒரு தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுவட்டத்தில் மின்னழுத்தம் தூண்டலில் இருந்து அகற்றப்பட்டால் (படம் 4.9, பி), அது

தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளில் உள்ளீட்டு அலைவுகளின் ஒரு குறிப்பிட்ட அதிர்வெண்ணில், மின்னழுத்த அதிர்வு ஏற்படுகிறது, இது கொள்ளளவு மற்றும் தூண்டலின் எதிர்வினைகள் அளவிலும் எதிரெதிர் அடையாளத்திலும் சமமாக மாறும் என்பதில் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. இந்த வழக்கில், சுற்றுகளின் மொத்த எதிர்ப்பானது முற்றிலும் செயலில் உள்ளது, மேலும் மின்னோட்டத்தில் மின்னோட்டம் அதிகபட்ச மதிப்பைக் கொண்டுள்ளது. நிலைமையை திருப்திப்படுத்தும் அதிர்வெண்

அதிர்வு அதிர்வெண் 0 என அழைக்கப்படுகிறது:

அளவு:

அதிர்வு அதிர்வெண்ணில் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் வினைத்திறன் கூறுகள் ஏதேனும் எதிர்ப்புத் தொகுதியைக் குறிக்கிறது மற்றும் சுற்றுவட்டத்தின் பண்பு (அலை) மின்மறுப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது.

குணாதிசய எதிர்ப்பிற்கு செயலில் உள்ள எதிர்ப்பின் விகிதம் சுற்று குறைப்பு என்று அழைக்கப்படுகிறது:

பரஸ்பர d மதிப்பு சுற்று தர காரணி என்று அழைக்கப்படுகிறது:

அதிர்வு அதிர்வெண்ணில்

இதன் பொருள், அதிர்வுகளில் உள்ள மின்சுற்றின் வினைத்திறன் கூறுகள் ஒவ்வொன்றின் மின்னழுத்தம் ஆகும் கேசமிக்ஞை மூலத்தின் மின்னழுத்தத்தின் மடங்கு.

உண்மையான (எந்தவொரு சுற்றிலும் சேர்க்கப்பட்டுள்ளது) தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் தரக் காரணியைக் கண்டறியும் போது, ​​உள் (வெளியீடு) எதிர்ப்பைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வது அவசியம். ஆர்உள்ளீட்டு சமிக்ஞை மூலத்திலிருந்து (இந்த மின்தடையானது சுற்றுக்கு செயலில் உள்ள மின்தடையுடன் தொடரில் இணைக்கப்படும்) மற்றும் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பு ஆர் n சுமை (இது வெளியீட்டு எதிர்வினை உறுப்புக்கு இணையாக இணைக்கப்படும்). இதை கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டால், சமமான தரக் காரணி

ஒரு தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு பண்புகள் குறைந்த எதிர்ப்பு சமிக்ஞை மூலங்கள் மற்றும் அதிக எதிர்ப்பு சுமைகளுடன் சிறப்பாக வெளிப்படுத்தப்படுகின்றன.

இணையான அலைவு சுற்றுகளின் பொது வரைபடம் படம் 10 இல் காட்டப்பட்டுள்ளது. மேலே உள்ள வரைபடத்தில், R என்பது தூண்டலின் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பாகும், R1 என்பது மின்தேக்கியின் செயலில் உள்ள எதிர்ப்பாகும்.

அத்தகைய சுற்றுகளின் உள்ளீட்டு சமிக்ஞை தற்போதைய சமிக்ஞையாக மட்டுமே இருக்க முடியும், ஏனெனில் சிக்னல் மூலமானது மின்னழுத்த ஜெனரேட்டராக இருக்கும்போது, ​​​​சுற்று அணைக்கப்படும்.

எதிர்ப்பின் போது மிகவும் ஆர்வமாக உள்ளது ஆர் 1 மின்தேக்கி உடன்நேரடி மின்னோட்டம் முடிவிலிக்கு சமம். அத்தகைய சுற்றுகளின் வரைபடம் படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 4.10, பி. இந்த வழக்கில், சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம்

ஒரு இணையான அலைவு சுற்றுகளின் சிக்கலான பரிமாற்ற குணகம் (அதாவது, சுற்றுகளின் மொத்த எதிர்ப்பு) அதிர்வு அதிர்வெண் p இல் உண்மையானது, நிலைமையை திருப்திப்படுத்துகிறது

தொடர் ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு அதிர்வெண் எங்கே.

அதிர்வு அதிர்வெண்ணில் p

இந்த அதிர்வெண்ணில் மின்தேக்கியின் வழியாக நீரோட்டங்கள் பாயும் என்பதை நினைவில் கொள்க உடன்மற்றும் தூண்டல் எல், அளவு மற்றும் உள்ளே சமமாக, கட்டமாக மாற்றப்பட்டது கேமின்னோட்டத்தின் மடங்கு ஐசமிக்ஞை மூலத்தின் உள்ளீடு.

உள் எதிர்ப்பின் துல்லியம் காரணமாக ஆர்சமிக்ஞை மூலத்திலிருந்து, இணை சுற்றுகளின் தரக் காரணி குறைகிறது:

இணையான ஊசலாட்ட சுற்றுகளின் அதிர்வு பண்புகள் அதிக வெளியீட்டு எதிர்ப்பைக் கொண்ட சமிக்ஞை மூலங்களுடன் சிறப்பாக வெளிப்படுத்தப்படுகின்றன ( ஆர் s "), அதாவது தற்போதைய ஜெனரேட்டர்கள்.

நடைமுறையில் பயன்படுத்தப்படும் உயர்தர காரணியுடன் இணையான ஊசலாட்ட சுற்றுகளுக்கு, செயலில் இழப்பு எதிர்ப்பு ஆர்கணிசமாக குறைவான தூண்டல் எதிர்வினை எல், எனவே சிக்கலான குணகத்திற்கு கே(ஜே ) எங்களிடம் இருக்கும்:

இந்த வெளிப்பாடுகளிலிருந்து பின்வருமாறு, உயர்தர இணை அலைவு சுற்றுகளின் அதிர்வு அதிர்வெண்

அத்தகைய சுற்றுகளின் உந்துவிசை பதில்

அதன் நிலையற்ற பதில்

சிறந்த இணையான அலைவு சுற்றுக்கு (இழப்பற்ற சுற்று, அதாவது R = 0)

அலைவு சுற்றுகளின் அலைவரிசை அலைவரிசையைப் போலவே உள்ளிடப்படுகிறது ஆர்.சி.சங்கிலிகள், அதாவது. அதிர்வெண் வரம்பில் சிக்கலான பரிமாற்றக் குணகத்தின் மாடுலஸ் அதிகபட்ச (அதிர்வு) மதிப்பின் அளவை மீறுகிறது. அதிர்வு அதிர்வெண்ணுடன் தொடர்புடைய அதிர்வெண்களின் சுற்றுகளின் உயர்தர காரணிகள் மற்றும் சிறிய விலகல்கள் (தவறான சீரமைப்புகள்) ஆகியவற்றுடன், தொடரின் அதிர்வெண் பதில் மற்றும் இணையான அலைவு சுற்றுகள் கிட்டத்தட்ட ஒரே மாதிரியாக இருக்கும். இது தோராயமான, ஆனால் நடைமுறையில் ஏற்றுக்கொள்ளக்கூடியதாக இருந்தாலும், அலைவரிசை மற்றும் சுற்று அளவுருக்களுக்கு இடையிலான உறவைப் பெற இது நம்மை அனுமதிக்கிறது.

இலக்கியம்

Zaichik M.Yu. மற்றும் பிற மின்சுற்றுகளின் கோட்பாட்டில் கல்வி மற்றும் கட்டுப்பாட்டு பணிகளின் சேகரிப்பு. - எம்.: எனர்கோயிஸ்டாட், 1981.

போரிசோவ் யு.எம். மின் பொறியியல்: பாடநூல். பல்கலைக்கழகங்களுக்கான கையேடு / யு.எம். போரிசோவ், டி.என். லிபடோவ், யு.என். ஜோரின். - 3வது பதிப்பு, திருத்தப்பட்டது. மற்றும் கூடுதல் ; கிரிஃப் MO. - மின்ஸ்க்: உயர். பள்ளி ஏ, 2007. - 543 எஸ்.

கிரிகோராஷ் ஓ.வி. மின் பொறியியல் மற்றும் மின்னணுவியல்: பாடநூல். பல்கலைக்கழகங்களுக்கு / ஓ.வி. கிரிகோராஷ், ஜி.ஏ. சுல்தானோவ், டி.ஏ. விதிமுறைகள். - கழுகு UMO. - ரோஸ்டோவ் n/d: பீனிக்ஸ், 2008. - 462 கள்.

Lotoreychuk ஈ.ஏ. மின் பொறியியலின் தத்துவார்த்த அடித்தளங்கள்: பாடநூல். மாணவர்களுக்கு நிறுவனங்கள் பேராசிரியர். கல்வி / ஈ.ஏ. Lotoreychuk. - Grif MO. - எம்.: மன்றம்: இன்ஃப்ரா-எம், 2008. - 316 பக்.

Fedorchenko A. A. எலக்ட்ரானிக்ஸ் அடிப்படைகளுடன் மின் பொறியியல்: பாடநூல். மாணவர்களுக்கு பேராசிரியர். பள்ளிகள், லைசியம் மற்றும் மாணவர்கள். கல்லூரிகள் / A. A. Fedorchenko, Yu. - 2வது பதிப்பு. - எம்.: டாஷ்கோவ் மற்றும் கே °, 2010. - 415 பக்.

கட்டென்கோ யு. கே. மின் பொறியியல்: பாடநூல். கொடுப்பனவு / யு.கே. கட்டென்கோ. - எம்.: டாஷ்கோவ் மற்றும் கோ.; ரோஸ்டோவ் n/d: Akademtsentr, 2010. - 287 p.

மொஸ்கலென்கோ வி.வி. மின்சார இயக்கி: பாடநூல். சுற்றுச்சூழலுக்கான கொடுப்பனவு. பேராசிரியர். கல்வி / வி.வி. மொஸ்கலென்கோ. - எம்.: மாஸ்டர்ஸ்ட்வோ, 2000. - 366 பக்.

சவிலோவ் ஜி.வி. மின் பொறியியல் மற்றும் மின்னணுவியல்: விரிவுரைகளின் படிப்பு / ஜி.வி. சவிலோவ். - எம்.: டாஷ்கோவ் மற்றும் கே °, 2009. - 322 பக்.

Allbest.ru இல் வெளியிடப்பட்டது

இதே போன்ற ஆவணங்கள்

இரண்டு கம்பி டிரான்ஸ்மிஷன் லைன் மாதிரி அறிமுகம். விநியோகிக்கப்பட்ட அளவுருக்கள் கொண்ட சுற்றுகளின் சிறப்பியல்புகள். தந்தி சமன்பாடுகளைத் தீர்ப்பதற்கான முறைகளைப் பரிசீலித்தல். மின் சமிக்ஞை பரிமாற்ற வரிகளின் அம்சங்கள். ஒரு வரி பிரிவின் சமமான சுற்று பற்றிய பகுப்பாய்வு.

விளக்கக்காட்சி, 02/20/2014 சேர்க்கப்பட்டது


சுற்றுகளின் பண்புகளின் பகுப்பாய்வு, நிலையான ஆதாரங்களுடன் நேரியல் சுற்றுகள் தொடர்பாக அவற்றின் கணக்கீட்டு முறைகள். Kirchhoff விதிகளைப் பயன்படுத்தி நேரியல் சுற்றுகளின் பண்புகளின் ஆதாரம். சமமான ஜெனரேட்டரின் கொள்கை. மின்சுற்றுகளின் சமமான மாற்றத்தின் முறை.

விளக்கக்காட்சி, 10/16/2013 சேர்க்கப்பட்டது


கிளைத்த காந்த சுற்று: கருத்து மற்றும் அமைப்பு, கூறுகள் மற்றும் அவற்றின் தொடர்பு கொள்கைகள். காந்த சுற்றுக்கு சமமான சுற்று. காந்த அழுத்தங்களைக் கணக்கிடுவதற்கான முறை. நேரியல் மற்றும் நேரியல் அல்லாத தூண்டல் கூறுகளுடன் சுற்றுகளின் கணக்கீடு, குணகங்களின் நிர்ணயம்.

விளக்கக்காட்சி, 10/28/2013 சேர்க்கப்பட்டது


ARC வடிகட்டியின் ஆபரேட்டர் செயல்பாட்டின் வரையறை. வீச்சு மற்றும் கட்ட பதில் நிறமாலையின் கணக்கீடு. சுற்றுகளின் எதிர்வினை நேர செயல்பாட்டைத் திட்டமிடுங்கள். வடிகட்டியின் மாற்றம் மற்றும் உந்துவிசை செயல்பாடுகளை தீர்மானித்தல். காலமுறை அல்லாத செவ்வக துடிப்புக்கான சுற்று பதில்.

பாடநெறி வேலை, 08/30/2012 சேர்க்கப்பட்டது


ஒலியை மாற்றும் முறைகள். டிஜிட்டல் ஆடியோ செயலாக்கத்தில் ஃபோரியர் மாற்றத்தின் பயன்பாடு. தனித்த ஃபோரியர் உருமாற்றத்தின் பண்புகள். ஒரு பரிமாண சமிக்ஞைகளின் சராசரி வடிகட்டுதல். சத்தமில்லாத சிக்னலில் பேச்சு எல்லைகளை தீர்மானிக்க அலைவரிசை பகுப்பாய்வு பயன்பாடு.

பாடநெறி வேலை, 05/18/2014 சேர்க்கப்பட்டது


கிர்ச்சோஃப் சட்டங்களை உருவாக்குதல். மின்தடை உறுப்புகளின் தொடர், இணை மற்றும் கலப்பு இணைப்புகளுடன் சுற்றுகளின் கணக்கீடு. சுற்று பரிமாற்ற செயல்பாடு மற்றும் சுற்றுகளின் உந்துவிசை, நிலையற்ற மற்றும் அதிர்வெண் பண்புகளுடன் அதன் உறவு. சுற்று கிளைகளில் மின்னோட்டங்களை தீர்மானித்தல்.

சோதனை, 01/08/2013 சேர்க்கப்பட்டது


அளவுகளின் உடனடி மதிப்புகள். மின்னோட்டங்களின் திசையன் வரைபடம் மற்றும் மின்னழுத்தங்களின் நிலப்பரப்பு வரைபடம். வாட்மீட்டர் குறிகாட்டிகளின் கணக்கீடு, கொடுக்கப்பட்ட புள்ளிகளுக்கு இடையில் மின்னழுத்தம். மொத்த அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் மின்சுற்றுகளில் நிலையற்ற செயல்முறைகளின் பகுப்பாய்வு.

சுருக்கம், 08/30/2012 சேர்க்கப்பட்டது


மின்சுற்றுக்கு சமமான சுற்று மற்றும் வரி மற்றும் கட்ட மின்னோட்டங்களின் நேர்மறை திசைகள். கணக்கிடப்பட்ட கட்டத்திற்கான சக்தி சமநிலை. 3-கட்ட சுற்றுகளின் செயலில், எதிர்வினை மற்றும் வெளிப்படையான சக்தி. சமச்சீர் அமைப்பில் நேரியல் மற்றும் கட்ட அளவுகளுக்கு இடையிலான உறவுகள்.

சோதனை, 04/03/2009 சேர்க்கப்பட்டது


தனித்துவமான செய்தி பரிமாற்ற அமைப்புகளின் அடிப்படை கருத்துகள் மற்றும் வரையறைகள். AFM மற்றும் குவாட்ரேச்சர் AM க்கான சிக்னல் விண்மீன்கள். AFM உடன் சிக்னல்களின் நிறமாலை பண்புகள். சிக்னல்களின் மாடுலேட்டர் மற்றும் டெமோடுலேட்டர், ஏஎஃப்எம் உடன் சிக்னல்களின் ஒத்திசைவான வரவேற்பின் இரைச்சல் நோய் எதிர்ப்பு சக்தி.

ஆய்வறிக்கை, 07/09/2013 சேர்க்கப்பட்டது


எளிய எதிர்ப்பு சுற்றுகளின் கருத்து மற்றும் எடுத்துக்காட்டுகள். எளிய மின்தடை சுற்றுகளை கணக்கிடுவதற்கான முறைகள். கிளை தற்போதைய முறையைப் பயன்படுத்தி மின்தடை மின்சுற்றுகளின் கணக்கீடு. நோடல் அழுத்த முறை. நேரியல் இயற்கணித சமன்பாடுகளைப் பயன்படுத்தி எதிர்ப்பு சுற்றுகளில் அலைவுகளின் விளக்கம்.

மற்றும் கட்ட மாற்றங்கள்

. (1.3.1)

முரண்பாடுகள் - அவற்றின் அறிகுறிகளுடன் உண்மையான ஹார்மோனிக் வீச்சுகளை ஒற்றை சமிக்ஞைகளின் நிறமாலையிலிருந்து கணக்கிடலாம்:

, (1.3.2)

தோற்றத்துடன் தொடர்புடைய சமிக்ஞைகளின் மையத்தின் தாமதம் (இடப்பெயர்வு), ஒரு குறிப்பிட்ட வழக்கில் பாதி துடிப்பு கால அளவிற்கு சமமாக இருக்கும்.

ஒற்றை செவ்வக மற்றும் முக்கோண பருப்புகளின் நிறமாலை முறையே வீச்சு மற்றும் கால அளவு சமமாக இருக்கும்

; (1.3.3)

1.4 நேரியல் சுற்றுகளில் சமிக்ஞை மாற்றம்

நேரியல் சுற்றுகளில் அலைவீச்சு மற்றும் கட்ட சிதைவுகள் அவற்றின் அலைவீச்சு-அதிர்வெண் (அதிர்வெண்) மற்றும் கட்ட-அதிர்வெண் (கட்டம்) பண்புகளால் தீர்மானிக்கப்படுகின்றன. வீச்சுகள் கே-வது ஹார்மோனிக்ஸ்ஒரு காரணி மூலம் மாற்றம், மற்றும் ஆரம்ப கட்டங்கள் மாறுகிறது. இதன் விளைவாக, நேரியல் சுற்று வெளியீட்டில் ஹார்மோனிக் அலைவீச்சுகள் மற்றும் கட்ட மாற்றங்களின் புதிய மதிப்புகளைப் பெறுகிறோம்: ஒருங்கிணைக்கப்பட்ட சமிக்ஞை வடிவம் எடுக்கிறது

. (1.4.1)

முதல்-வரிசை நேரியல் சுற்றுகளின் அதிர்வெண் மற்றும் கட்ட பண்புகள்

, (1.4.2)

எங்கே T0- சுற்று நேர மாறிலி.

2. நேரியல் சுற்றுகளில் மாடலிங் சிக்னல் சிதைவு

1. ஆயத்தொலைவுகளின் தோற்றத்தில் (t=0 இல்) அமைந்துள்ள செவ்வக மற்றும் முக்கோண சமிக்ஞைகளின் அளவுருக்களை (பொருத்தமான முறையில் இயல்பாக்கியது) அமைக்கவும்: வீச்சு A=1, மீண்டும் நிகழும் காலம் T=1, கால அளவு t க்குள் (0.1….0.5)T. விளக்கம் சூத்திரங்களை முன்வைக்கிறது, கணினி ஆபரேட்டர்கள் அல்ல என்பதை நினைவில் கொள்ள வேண்டும்.

2. படி செவ்வக மற்றும் முக்கோண சமிக்ஞைகளின் நிறமாலையை உள்ளிடவும் (1.3.3) .

3. கண்டறியப்பட்ட ஹார்மோனிக்ஸ் எண்ணிக்கையை அமைக்கவும் .

ஆய (t=0) தோற்றத்துடன் தொடர்புடைய சமிக்ஞைகளின் மையத்தின் இடப்பெயர்ச்சி (தாமதம்), இதற்கு சமம் இந்த வழக்கில்அரை துடிப்பு கால அளவு.

5. குணகங்கள் மற்றும் கட்டங்களின் வரிசைகளின் ஹிஸ்டோகிராம்களை உருவாக்கவும்.

6. ஃபோரியர் தொடரில் சிக்னலை ஒருங்கிணைக்கவும்:

.

7. நேரியல் சுற்று வெளியீட்டில் சமிக்ஞையை ஒருங்கிணைக்கவும்:

8. அலைவீச்சு சிதைவுகளை மதிப்பிடுவதற்காக, பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமான சுற்றுகளின் கட்ட பண்புடன் ஒரு நேரியல் சுற்று வெளியீட்டில் சமிக்ஞையை ஒருங்கிணைக்கவும்:

.

9. ஒரு நிலையான ஆதாயத்தில் நேரியல் சுற்று வெளியீட்டில் சமிக்ஞையை ஒருங்கிணைக்கவும் ( மற்றும் கட்ட சிதைவுகளை மதிப்பிடுவதற்காக, சுற்றுவட்டத்தில் கட்ட மாற்றங்கள் மட்டுமே இருப்பது:

.

10. வரைபடங்களை உருவாக்கி அசல் மற்றும் தொகுக்கப்பட்ட சமிக்ஞைகளை ஒப்பிடுக

ஹார்மோனிக்ஸ் எண்ணிக்கையின் வெவ்வேறு மதிப்புகளில்.

விலகல்கள்) சுற்று வெளியீட்டில் ஒருங்கிணைக்கப்பட்ட சமிக்ஞையின். பொது

பிழைகளை மதிப்பிடுவதற்கான கணக்கீட்டு சூத்திரம்

.

12. சுற்றுவட்டத்தின் துடிப்பு கால அளவு மற்றும் நேர மாறிலியை மாற்றுவதன் மூலம், ஆய்வு

சுற்று அளவுருக்கள் மீது சமிக்ஞை சிதைவின் சார்பு.

13. மாற்றம், வீச்சு மற்றும் கட்ட சிதைவுகளின் பகுப்பாய்வை மீண்டும் செய்யவும்

இயற்கை அதிர்வெண் மற்றும் தணிப்பு அளவு ஆகியவற்றின் வெவ்வேறு மதிப்புகளில் இரண்டாவது வரிசை நேரியல் சுற்றுகளில் சமிக்ஞைகள்:

.

பாதுகாப்பு கேள்விகள்

1. அடிப்படை செயல்பாடுகளின் ஆர்த்தோகனல் மற்றும் ஆர்த்தோநார்மல் அமைப்புகள். ஆர்த்தோகனல் செயல்பாடுகளின் வழக்கமான அமைப்புகள்.

2. செயல்பாடுகளின் ஆர்த்தோகனல் அமைப்புகளால் சமிக்ஞைகளின் பிரதிநிதித்துவம் மற்றும் குணகங்களை நிர்ணயித்தல்.

3. ஃபோரியர் தொடர் மற்றும் ஒருங்கிணைந்த மூலம் சமிக்ஞைகளின் பிரதிநிதித்துவம். விண்ணப்பப் பகுதிகள்.

4. அடிப்படை செயல்பாடுகளின் நிறமாலை வரைபடங்களை உருவாக்கும் கொள்கை.

5. சமிக்ஞை பகுப்பாய்வு மற்றும் தொகுப்புக்கான அடிப்படைக் கொள்கைகள்.

6. நேரியல் சுற்றுகளின் அதிர்வெண் மற்றும் கட்ட பண்புகள்.

7. நேரியல் சுற்றுகளில் சமிக்ஞைகளின் வீச்சு மற்றும் கட்ட சிதைவுகளின் மதிப்பீடு.

நூல் பட்டியல்

1. பாஸ்ககோவ் எஸ்.ஐ. ரேடியோ பொறியியல் சுற்றுகள் மற்றும் சமிக்ஞைகள். எம்.: உயர்நிலைப் பள்ளி, 1988. பக். 38-55, 184-202.

2. கோனோரோவ்ஸ்கி ஐ.எஸ். ரேடியோ பொறியியல் சுற்றுகள் மற்றும் சமிக்ஞைகள். எம்.: ரேடியோ மற்றும் கம்யூனிகேஷன், 1986. பி. 16-67.

3. குட்னிகோவ் வி.எஸ். அளவீட்டு சமிக்ஞைகளை வடிகட்டுதல்.

எல்.: Energoatomizdat, 1990.

4. டுவைட் ஜி.பி. ஒருங்கிணைப்புகள் மற்றும் பிற கணித சூத்திரங்களின் அட்டவணைகள்.

எம்.: நௌகா, 1978.

5. ஓர்னாட்ஸ்கி பி.பி. தகவல் அளவிடும் தொழில்நுட்பத்தின் தத்துவார்த்த அடித்தளங்கள். கீவ்: விஷ்சா பள்ளி, 1983. பக். 190-197.

6. சடோவ்ஸ்கி ஜி.ஏ. சமிக்ஞைகளின் பகுப்பாய்வு விளக்கம். ரியாசான்: ஆர்ஆர்டிஐ, 1987.

7. கார்கேவிச் ஏ.ஏ. ஸ்பெக்ட்ரா மற்றும் பகுப்பாய்வு. எம்.: ஃபிஸ்மாட்கிஸ், 1962. பி. 9-33.

ஆய்வக வேலை எண் 2. பண்பேற்றப்பட்ட சமிக்ஞைகளின் ஸ்பெக்ட்ரா

1. தத்துவார்த்த பகுதி

1.1. மாடுலேஷன் மற்றும் டிமாடுலேஷன்

அளவீட்டு தகவலை அனுப்ப, கேரியர் சிக்னலின் அளவுருக்கள் மாற்றியமைக்கப்படுகின்றன. அளவிடப்பட்ட (கடத்தப்பட்ட, மாற்றப்பட்ட) அளவின் மதிப்பிற்கு ஏற்ப கேரியர் சிக்னலின் அளவுருக்களை கட்டுப்படுத்தும் (மாற்றும்) செயல்முறை பண்பேற்றம் என்று அழைக்கப்படுகிறது, கட்டுப்பாட்டு அளவு மாற்றியமைக்கப்படுகிறது மற்றும் கேரியர் சமிக்ஞை மாற்றியமைக்கப்படுகிறது. கேரியர் சிக்னலின் ஒரே ஒரு அளவுரு பண்பேற்றத்திற்கு உட்பட்டிருந்தால், ஒற்றை அளவுரு பண்பேற்றம் ஏற்படுகிறது, இல்லையெனில்- பல அளவுரு. சமிக்ஞை பண்பேற்றம் மேற்கொள்ளப்படும் மாற்றிகள் மாடுலேட்டர்கள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. பண்பேற்றப்பட்ட சிக்னலில் இருந்து மாடுலேட்டிங் செயல்பாட்டைப் பிரிப்பது டெமாடுலேஷன் ஆகும், மேலும் பண்பேற்றப்பட்ட சிக்னலை மாடுலேட்டிங் சிக்னலாக மாற்றுபவர்கள் டெமோடுலேட்டர்கள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன.

ஒரு தொடர்ச்சியான ஹார்மோனிக் கேரியர் சமிக்ஞை செயல்பாட்டின் மூலம் விவரிக்கப்படுகிறது

வீச்சு எங்கே, வட்ட (கோண) அதிர்வெண் ( சுழற்சி அதிர்வெண், காலம்), ஆரம்ப கட்டம் - ஹார்மோனிக் சமிக்ஞையின் நிலையான அளவுருக்கள். வீச்சு மாற்றத்திற்கு உட்பட்டதாக இருக்கலாம் (பண்பேற்றம்) அலைவீச்சு மாடுலேஷன் (AM), அதிர்வெண் பண்பேற்றம் (FM), கட்ட பண்பேற்றம் (PM).

மாஸ்கோ மாநில சிவில் ஏவியேஷன் தொழில்நுட்ப பல்கலைக்கழகம்

ரேடியோ பொறியியல் மற்றும் தகவல் பாதுகாப்பு அடிப்படைகள் துறை

பாடப் பணி

லீனியர் சர்க்யூட் பண்புகளின் பகுப்பாய்வு

மற்றும் நேரியல் சமிக்ஞை மாற்றங்கள்

நிறைவு:

மேற்பார்வையாளர்:

இலியுகின் அலெக்சாண்டர் அலெக்ஸீவிச்

மாஸ்கோ 2015

1. பாடத்திட்டத்தின் நோக்கங்கள்.3

2. தனிப்பட்ட பணி.3

3.கணக்கீடுகள் 4

4. கொடுக்கப்பட்ட அளவுருக்களுக்கான சுற்றுகளின் வீச்சு-அதிர்வெண், கட்ட-அதிர்வெண், நிலையற்ற மற்றும் உந்துவிசை பண்புகளை கணக்கிடுவதற்கும் கட்டமைப்பதற்கும் நிரல்10

5. கொடுக்கப்பட்ட சிக்னலுக்கு கொடுக்கப்பட்ட மின்சுற்றின் எதிர்வினையைக் கணக்கிட்டு உருவாக்குவதற்கான நிரல்11

6. விளக்கப்படங்கள் 13

1. பாடத்திட்டத்தின் நோக்கங்கள்.

1. நேரியல் சுற்றுகளில் நிலையற்ற செயல்முறைகளின் தன்மையைப் படிக்கவும்.

2. நேரியல் சுற்றுகளின் அதிர்வெண் மற்றும் நேர பண்புகளை கணக்கிடுவதற்கான பகுப்பாய்வு முறைகளை ஒருங்கிணைக்க.

3. மாஸ்டர் சூப்பர்போசிஷன் சிக்னல் பகுப்பாய்வு.

4. நேரியல் சுற்றுகளின் எதிர்வினைகளைக் கணக்கிடுவதற்கான சூப்பர்போசிஷன் முறையை மாஸ்டர்.

5. அதன் எதிர்வினை வகையின் மீது சுற்று அளவுருக்களின் செல்வாக்கைப் புரிந்து கொள்ளுங்கள்.

2. தனிப்பட்ட பணி.

விருப்பம் 27 (சுற்று எண் 7, சமிக்ஞை எண் 3).

படம் 1. மின்சார சுற்று

படம்.2

E =2 V

t மற்றும் =10 µs

ஆர் =4 kOhm

C =1000 pF

சுற்றுக்கு ஆபரேட்டர் பரிமாற்ற பண்பு;

சுற்றுகளின் சிக்கலான அதிர்வெண் பதில்;

சுற்று அலைவீச்சு-அதிர்வெண் பதில்;

சுற்றுகளின் கட்ட-அதிர்வெண் பண்பு;

சுற்றுவட்டத்தின் நிலையற்ற பதில்;

சுற்றுகளின் உந்துவிசை பதில்.

2. சூப்பர்போசிஷன் சிக்னல் பகுப்பாய்வு செய்யவும்.

4. கொடுக்கப்பட்ட அளவுருக்களுக்கு ஒரு சுற்றுவட்டத்தின் வீச்சு-அதிர்வெண், கட்ட-அதிர்வெண், நிலையற்ற மற்றும் உந்துவிசை பண்புகளை கணக்கிடுவதற்கும் கட்டமைப்பதற்கும் ஒரு நிரலை உருவாக்கவும்.

5. கொடுக்கப்பட்ட சிக்னலுக்கு கொடுக்கப்பட்ட சுற்று எதிர்வினையைக் கணக்கிடுவதற்கும் கட்டமைப்பதற்கும் ஒரு நிரலை உருவாக்கவும்.

6. பத்திகளில் சுட்டிக்காட்டப்பட்ட சுற்றுகளின் பண்புகள் மற்றும் எதிர்வினைகளை கணக்கிடுங்கள். 4 மற்றும் 5, அவற்றின் வரைபடங்களை உருவாக்கவும்.

3.கணக்கீடுகள்

3.1 சுற்று பண்புகளின் கணக்கீடு

1. ஆபரேட்டர் பரிமாற்ற பண்பு

படம்.3. பொதுவான சுற்று வரைபடம்

கொடுக்கப்பட்ட திட்டத்திற்கு:

சூத்திரத்தின் படி:

படம் 1 இல் காட்டப்பட்டுள்ள கொடுக்கப்பட்ட சுற்றுக்கு,

எங்கே θ=RC - நிலையான நேரம்.

2. சிக்கலான அதிர்வெண் பதில்

சிக்கலான அதிர்வெண் பதில் உறவிலிருந்து தீர்மானிக்கப்படுகிறது:

3. அலைவீச்சு-அதிர்வெண் பதில் (AFC)

4. கட்ட அதிர்வெண் பதில் (PFC)

இந்த சங்கிலிக்கு:

5. படி பதில்

இந்த சங்கிலிக்கு:

ஏனெனில் , இங்கு x 1 மற்றும் x 2- சமன்பாட்டின் வேர்கள்

x 2 + bx + c = 0,

ஒரு நேரியல் டூ-போர்ட் நெட்வொர்க்கின் உள்ளீட்டில் (படம் 7.1) பரிமாற்ற செயல்பாடு மற்றும் உந்துவிசை பதிலில் கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியியல் பண்புகள் கொண்ட ஒரு சீரற்ற செயல்முறை செயல்படட்டும்; குவாட்ரிபோல் நெட்வொர்க்கின் வெளியீட்டில் செயல்முறையின் புள்ளிவிவர பண்புகளைக் கண்டறிய இது தேவைப்படுகிறது.

கடைசி இரண்டு பண்புகளை தீர்மானிப்பது எளிமையான பணியாகும். நேரியல் சுற்று வெளியீட்டில் ஒரு சீரற்ற செயல்முறையின் விநியோக விதியை நிர்ணயிப்பதில் நிலைமை வேறுபட்டது. பொது வழக்கில், உள்ளீட்டில் செயல்முறையின் தன்னிச்சையான விநியோகத்துடன், செயலற்ற சுற்று வெளியீட்டில் விநியோகத்தைக் கண்டறிவது மிகவும் கடினமான பணியாகும்.

அரிசி. 7.1. நிலையான அளவுருக்கள் கொண்ட நேரியல் நான்குமுனை

உள்ளீட்டு செயல்முறையின் இயல்பான விநியோகத்தில் மட்டுமே சிக்கல் எளிதாகிறது, ஏனெனில் காஸியன் செயல்முறையுடன் (பெருக்கம், வடிகட்டுதல், வேறுபாடு, ஒருங்கிணைப்பு, முதலியன) எந்த நேரியல் செயல்பாடுகளுக்கும் விநியோகம் இயல்பாக இருக்கும், செயல்பாடுகள் மட்டுமே மாறுகின்றன.

எனவே, உள்ளீட்டு செயல்முறையின் நிகழ்தகவு அடர்த்தி (பூஜ்ஜிய சராசரியுடன்) கொடுக்கப்பட்டால்

பின்னர் நேரியல் சுற்று வெளியீட்டில் நிகழ்தகவு அடர்த்தி

ஸ்பெக்ட்ரம் அல்லது தொடர்பு செயல்பாட்டிலிருந்து சிதறல் எளிதில் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. எனவே, நேரியல் சுற்றுகள் மூலம் காஸியன் செயல்முறைகளின் பரிமாற்றத்தின் பகுப்பாய்வு அடிப்படையில் நிறமாலை (அல்லது தொடர்பு) பகுப்பாய்வுக்கு வருகிறது.

அடுத்த நான்கு பத்திகள் ஒரு சீரற்ற செயல்முறையின் ஸ்பெக்ட்ரம் மற்றும் தொடர்பு செயல்பாட்டை மட்டும் மாற்றுவதற்கு அர்ப்பணிக்கப்பட்டுள்ளன. எந்தவொரு நிகழ்தகவு விநியோகச் சட்டத்திற்கும் இந்தக் கருத்தில் செல்லுபடியாகும். காஸியன் அல்லாத உள்ளீட்டு செயல்முறைகளுக்கான விநியோக சட்டத்தை மாற்றுவதற்கான கேள்வி § 7.6-7.7 இல் கருதப்படுகிறது.

நேரியல் அமைப்புகள், நிலையற்ற நேரத்தைச் சார்ந்த கணினி ஆபரேட்டர்களால் விவரிக்கப்படுகின்றன, அவை ரேடியோ பொறியியல் பயன்பாடுகளுக்கு சுவாரஸ்யமான மற்றும் பயனுள்ள பண்புகளைக் கொண்டுள்ளன. உள்ளீட்டு சமிக்ஞையை மாற்றுவதற்கான விதி இங்கே வடிவம் உள்ளது

மேலும், அமைப்பின் நேர்கோட்டுத்தன்மை காரணமாக

எந்த நிலையிலும்

சமத்துவத்தால் விவரிக்கப்படும் சுற்றுகள் (12.1) அளவுரு என்று அழைக்கப்படுகின்றன. அத்தகைய சுற்றுகள் அவசியமான அளவுருக்கள் நேரத்தைச் சார்ந்திருக்கும் கூறுகளைக் கொண்டிருப்பதால் இந்த சொல் ஏற்படுகிறது. பின்வரும் அளவுரு மின்தடையங்கள், மின்தேக்கிகள் மற்றும் தூண்டிகள் ரேடியோ சுற்றுகளில் பயன்படுத்தப்படுகின்றன

தனித்துவமான அம்சம்நேரியல் அளவுரு அமைப்பு - உறுப்புகளின் அளவுருக்களை கட்டுப்படுத்தும் அதிர்வுகளின் துணை மூலத்தின் இருப்பு.

ரேடியோ பொறியியலில் பாராமெட்ரிக் சர்க்யூட்களுக்கு ஒதுக்கப்பட்ட முக்கியப் பங்கு, உள்ளீட்டு சிக்னல்களின் நிறமாலையை மாற்றும் திறன் மற்றும் குறைந்த இரைச்சல் அளவுரு பெருக்கிகளை உருவாக்கும் சாத்தியம் காரணமாகும்.

12.1. எதிர்ப்பு அளவுரு சுற்றுகள் மூலம் சமிக்ஞைகளை அனுப்புதல்

ஒரு பாராமெட்ரிக் சர்க்யூட் என்றால் அது ரெசிஸ்டிவ் எனப்படும் கணினி இயக்குபவர்உள்ளீடு மற்றும் வெளியீட்டு சமிக்ஞைகளுக்கு இடையில் நேரத்தைச் சார்ந்து விகிதாசார குணகமாக செயல்படும் எண்களைக் கொண்டுள்ளது:

இந்த வகையின் எளிமையான அமைப்பு எதிர்ப்பைக் கொண்ட ஒரு அளவுரு மின்தடை ஆகும். இந்த இரண்டு முனைய நெட்வொர்க்கில் மின்னழுத்தம் மற்றும் மின்னோட்டத்தின் உடனடி மதிப்புகளை இணைக்கும் சட்டம் பின்வருமாறு:

ஒரு அளவுரு மின்தடை உறுப்பை நேரம்-மாறும் கடத்துத்திறன் மூலம் விவரிக்கலாம்

அளவுரு எதிர்ப்பு கூறுகளை செயல்படுத்துதல்.

நடைமுறையில், அளவுருக் கட்டுப்படுத்தப்பட்ட மின்தடையங்கள் பின்வருமாறு உருவாக்கப்படுகின்றன.

தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புடன் இரண்டு அலைவுகளின் தொகையானது மந்தநிலை இல்லாத லீனியர் டூ-டெர்மினல் நெட்வொர்க்கின் உள்ளீட்டிற்கு வழங்கப்படுகிறது: கட்டுப்பாட்டு மின்னழுத்தம் மற்றும் சமிக்ஞை மின்னழுத்தம் இந்த விஷயத்தில், கட்டுப்பாட்டு மின்னழுத்தம் வீச்சில் பயனுள்ள சமிக்ஞையை கணிசமாக மீறுகிறது. கட்டுப்பாட்டு மின்னழுத்தத்தின் உடனடி மதிப்புடன் தொடர்புடைய டெய்லர் தொடராக தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளை விரிவாக்குவதன் மூலம் நேரியல் அல்லாத இரண்டு முனைய நெட்வொர்க்கில் உள்ள மின்னோட்டத்தை எழுதலாம்:

சிக்னல் வீச்சு மிகவும் சிறியதாக தேர்ந்தெடுக்கப்பட்டது, சூத்திரத்தில் (12.5) இரண்டாவது மற்றும் அதிக அளவு சக்திகள் புறக்கணிக்கப்படலாம், இது ஒரு சமிக்ஞையின் இருப்பு காரணமாக ஏற்படும் இரண்டு முனைய நெட்வொர்க்கில் மின்னோட்டத்தின் அதிகரிப்பால் குறிக்கப்படுகிறது.

கருதப்படும் வகையின் அளவுரு எதிர்ப்பு கூறுகளின் முக்கியமான பயன்பாடுகளை கீழே படிப்போம்.

அதிர்வெண் மாற்றம்.

பண்பேற்றம் சட்டத்தை மாற்றாமல், கேரியர் அதிர்வெண்ணின் அருகாமையில் இருந்து ஒரு குறிப்பிட்ட இடைநிலை அதிர்வெண்ணின் அருகாமையில் அதன் ஸ்பெக்ட்ரம் பரிமாற்றத்துடன் தொடர்புடைய பண்பேற்றப்பட்ட சமிக்ஞையின் மாற்றத்திற்கு இது பெயர்.

அதிர்வெண் மாற்றி ஒரு கலவையைக் கொண்டுள்ளது - ஒரு அளவுரு மந்தநிலை இல்லாத உறுப்பு, மற்றும் ஒரு உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் - கலவையின் அளவுருக் கட்டுப்பாட்டிற்குப் பயன்படுத்தப்படும் அதிர்வெண் கொண்ட ஹார்மோனிக் அலைவுகளின் துணை ஜெனரேட்டர். உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் மின்னழுத்தத்தின் செல்வாக்கின் கீழ், மிக்சரின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்புகளின் வேறுபட்ட சாய்வு சட்டத்தின்படி காலப்போக்கில் அவ்வப்போது மாறுகிறது.

அதிர்வெண் மாற்றியின் உள்ளீட்டில் AM சமிக்ஞை மின்னழுத்தம் பயன்படுத்தப்பட்டால், வெளிப்பாடுகள் (12.6) மற்றும் (12.7) ஆகியவற்றின் படி, வெளியீட்டு மின்னோட்டத்தில் PO cm என்ற கூறு தோன்றும்.

ஒரு இடைநிலை அதிர்வெண்ணாக, இடைநிலை அதிர்வெண்ணில் தற்போதைய அதிர்வெண்ணைத் தேர்ந்தெடுப்பது வழக்கம்

உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் அதே பண்பேற்றம் விதியுடன் கூடிய AM அலைவு ஆகும்.

இடைநிலை அதிர்வெண்ணுக்கு நெருக்கமான அதிர்வெண்களுடன் ஸ்பெக்ட்ரம் கூறுகளை தனிமைப்படுத்த, in வெளியீடு சுற்றுமாற்றிகளில் அதிர்வெண்ணுக்கு ஏற்ற அலைவு சுற்று உள்ளது

அரிசி. 12.1. ஒரு சூப்பர்ஹீட்டரோடைன் பெறுநரின் தடுப்பு வரைபடம்

அதிர்வெண் மாற்றம் ரேடியோ பெறும் சாதனங்களில் பரவலாகப் பயன்படுத்தப்படுகிறது - சூப்பர்ஹீட்டோரோடைன்கள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன. ஒரு சூப்பர்ஹீட்டரோடைன் பெறுநரின் தொகுதி வரைபடம் படத்தில் காட்டப்பட்டுள்ளது. 12.1.

ஆன்டெனாவால் பெறப்பட்ட சமிக்ஞை வடிகட்டுதல் உள்ளீட்டு சுற்றுகள் மற்றும் ரேடியோ அலைவரிசை பெருக்கி (RFA) மூலம் மாற்றிக்கு அனுப்பப்படுகிறது. மாற்றியின் வெளியீட்டு சமிக்ஞை என்பது ரிசீவரின் இடைநிலை அதிர்வெண்ணுக்கு சமமான கேரியர் அதிர்வெண் கொண்ட பண்பேற்றப்பட்ட அலைவு ஆகும். பெறுநரின் முக்கிய ஆதாயம் மற்றும் அதன் அதிர்வெண் தேர்ந்தெடுப்பு, அதாவது மற்ற அதிர்வெண்களுடன் குறுக்கிடுவதில் இருந்து பயனுள்ள சமிக்ஞையை தனிமைப்படுத்தும் திறன், குறுகிய-பேண்ட் இடைநிலை அதிர்வெண் பெருக்கி (IFA) மூலம் வழங்கப்படுகிறது.

ஒரு சூப்பர்ஹீட்டோரோடைனின் பெரும் நன்மை இடைநிலை அதிர்வெண்ணின் மாறாத தன்மை ஆகும்; ரிசீவரை மாற்ற, நீங்கள் உள்ளூர் ஆஸிலேட்டரையும், சில சமயங்களில் உள்ளீட்டு சுற்றுகள் மற்றும் பெருக்கியில் இருக்கும் ஊசலாட்ட அமைப்புகளையும் மட்டுமே மீண்டும் உருவாக்க வேண்டும்.

அதிர்வெண் மாற்றியானது அதிர்வெண்களுடன் கூடிய சிக்னல்களுக்கு சமமாக வினைபுரிகிறது என்பதை நினைவில் கொள்ளவும். ரிசீவரை சரிசெய்வதில் தெளிவின்மையைத் தவிர்க்க, கண்ணாடி சேனலின் சிக்னல்களை நடைமுறையில் அடக்குவதற்கு, ஆண்டெனா மற்றும் அதிர்வெண் மாற்றிக்கு இடையில் இணைக்கப்பட்ட அதிர்வு அமைப்புகளின் தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட தன்மையை உறுதி செய்வது அவசியம்.

உருமாற்ற சாய்வு.

அதிர்வெண் மாற்றியின் செயல்திறன் பொதுவாக ஒரு சிறப்பு அளவுருவால் வகைப்படுத்தப்படுகிறது - மாற்று சாய்வு, இது இடைநிலை அதிர்வெண் மின்னோட்டத்தின் வீச்சுக்கும் மாற்றியமைக்கப்படாத சமிக்ஞை மின்னழுத்தத்தின் வீச்சுக்கும் இடையில் ஒரு விகிதாசார குணகமாக செயல்படுகிறது, அதாவது தொடர்பிலிருந்து பின்வருமாறு (12.8),

எனவே, உருமாற்றத்தின் சாய்வு அளவுரு தனிமத்தின் வேறுபட்ட சாய்வின் முதல் ஹார்மோனிக்கின் அரை வீச்சுக்கு சமம்.

அதிர்வெண் மாற்றியில் சேர்க்கப்பட்டுள்ள நேரியல் அல்லாத தனிமத்தின் தற்போதைய மின்னழுத்த பண்பு இருபடி: . சமிக்ஞை இல்லாத நிலையில், சார்பு மற்றும் உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் மின்னழுத்தங்களின் கூட்டுத்தொகை உறுப்புக்கு பயன்படுத்தப்படுகிறது:

மாற்றியின் வேறுபட்ட சாய்வு சட்டத்தின் படி காலப்போக்கில் மாறுகிறது

சூத்திரத்திற்கு (123) திரும்பினால், இந்த விஷயத்தில் நாம் அதைக் காண்கிறோம்

(12.11)

இவ்வாறு, உள்ளீட்டில் பயனுள்ள சமிக்ஞையின் நிலையான மட்டத்தில், மாற்றியின் வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் வீச்சு உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் மின்னழுத்தத்தின் வீச்சுக்கு விகிதாசாரமாகும்.

எடுத்துக்காட்டு 12.1. அதிர்வெண் மாற்றியானது, சேகரிப்பான் சுற்றுவட்டத்தில் ஊசலாட்ட சுற்றுவட்டத்தின் அதிர்வு எதிர்ப்பின் அளவுருவைக் கொண்ட ஒரு குணாதிசயத்துடன் ஒரு நேரியல் அல்லாத உறுப்பு (டிரான்சிஸ்டர்) பயன்படுத்துகிறது. பண்பேற்றப்பட்ட உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் வீச்சு என்பது உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் மின்னழுத்தத்தின் வீச்சு ஆகும். மதிப்பைக் கண்டறியவும் - மாற்றியின் வெளியீட்டில் இடைநிலை அதிர்வெண் மின்னழுத்தத்தின் வீச்சு.

சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி (12.11), சேகரிப்பான் சுற்றுவட்டத்தில் உள்ள இடைநிலை அதிர்வெண் மின்னோட்டத்தின் மாற்று சாய்வு வீச்சைக் கணக்கிடுகிறோம். டிரான்சிஸ்டரின் வெளியீட்டு எதிர்ப்பு போதுமானதாக இருப்பதாகக் கருதினால், ஊசலாட்ட சுற்றுகளில் அதன் shunting விளைவு புறக்கணிக்கப்படலாம்.

ஒத்திசைவான கண்டறிதல்.

அதிர்வெண் மாற்றியில் லோக்கல் ஆஸிலேட்டர் சிக்னல் அதிர்வெண்ணுடன் சரியாக டியூன் செய்யப்பட்டுள்ளது என்று வைத்துக்கொள்வோம், எனவே சட்டத்தின்படி காலப்போக்கில் வேறுபட்ட டிரான்ஸ்கண்டக்டன்ஸ் மாறுகிறது.

அத்தகைய சாதனத்தின் உள்ளீட்டில் AM சிக்னலைப் பயன்படுத்துவதன் மூலம், சமிக்ஞையால் ஏற்படும் மின்னோட்டத்திற்கான வெளிப்பாட்டைப் பெறுகிறோம்:

இங்குள்ள சதுர அடைப்புக்குறிக்குள் உள்ள வெளிப்பாடு, உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் சிக்னலுக்கும் உள்ளீட்டு சிக்னலின் கேரியர் அலைக்கும் இடையிலான கட்ட மாற்றத்தைப் பொறுத்து ஒரு நிலையான கூறுகளைக் கொண்டுள்ளது. எனவே, வெளியீட்டு மின்னோட்ட நிறமாலையில் குறைந்த அதிர்வெண் கொண்ட கூறு தோன்றும்

இந்த மின்னோட்டம் AM சமிக்ஞையின் மாறி வீச்சுக்கு விகிதாசாரமாகும்.

ஒரு ஒத்திசைவு கண்டறிதல் என்பது நிபந்தனையின் கீழ் இயங்கும் அதிர்வெண் மாற்றி ஆகும்; பயனுள்ள சமிக்ஞையை முன்னிலைப்படுத்த, வெளியீட்டில் குறைந்த-பாஸ் வடிகட்டி இயக்கப்பட்டது, எடுத்துக்காட்டாக, ஒரு இணையான RC சுற்று.

நடைமுறையில் ஒத்திசைவான கண்டுபிடிப்பாளர்களைப் பயன்படுத்தும் போது, ​​உள்ளீட்டு சமிக்ஞையின் கேரியர் அலை மற்றும் உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் அலைக்கு இடையே ஒரு கடினமான கட்ட உறவு பராமரிக்கப்பட வேண்டும்.

மிகவும் சாதகமான இயக்க முறை என்றால், பயனுள்ள வெளியீட்டு சமிக்ஞை இல்லை. கட்ட மாற்றத்திற்கான ஒத்திசைவான கண்டுபிடிப்பாளரின் உணர்திறன் இரண்டு ஒத்திசைவான ஊசலாட்டங்களுக்கு இடையிலான கட்ட உறவுகளை அளவிடுவதற்குப் பயன்படுத்த அனுமதிக்கிறது.

சின்க்ரோனஸ் டிடெக்டரைக் கணக்கிடுவதற்கான ஒரு குறிப்பிட்ட முறை கீழே காட்டப்பட்டுள்ளது.

எடுத்துக்காட்டு 12.2. சின்க்ரோனஸ் டிடெக்டர் ஒரு டிரான்சிஸ்டரைப் பயன்படுத்துகிறது, அதன் குணாதிசயம் இரண்டு நேர்கோட்டுப் பிரிவுகளால் தோராயமாக மதிப்பிடப்படுகிறது. தோராயமான அளவுருக்கள்: . லோக்கல் ஆஸிலேட்டர் வோல்டேஜ் அலைவீச்சு, டிசி சார்பு மின்னழுத்தம் இல்லை ஒரு கோணத்தில் உள்ளூர் ஆஸிலேட்டர் அலைவுகளுடன் தொடர்புடைய கட்டத்தில் மாற்றப்பட்ட வீச்சுடன் பயனுள்ள சமிக்ஞையின் மாற்றியமைக்கப்படாத மின்னழுத்தம். மின்தடை எதிர்ப்பு இருந்தால், பயனுள்ள சமிக்ஞையால் ஏற்படும் ஒத்திசைவான கண்டுபிடிப்பாளரின் வெளியீட்டில் DC மின்னழுத்த அளவில் ஏற்படும் மாற்றத்தைத் தீர்மானிக்கவும்.

நேரியல் அல்லாத தனிமத்தின் இந்த வகை மின்னழுத்த மின்னழுத்த பண்புடன், வேறுபட்ட கடத்தல் இரண்டு மதிப்புகளை மட்டுமே எடுக்க முடியும்:

எனவே, காலப்போக்கில் வேறுபட்ட சாய்வின் வரைபடம் செவ்வக வீடியோ பருப்புகளின் கால வரிசையாகும். சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி இந்த பருப்புகளின் கால அளவை நிர்ணயிக்கும் தற்போதைய வெட்டுக் கோணத்தைக் காண்கிறோம் (அத்தியாயம் 2 ஐப் பார்க்கவும்)

செயல்பாட்டை ஃபோரியர் தொடராக விரிவுபடுத்தி, சாய்வின் முதல் ஹார்மோனிக்கின் வீச்சுகளைக் கணக்கிடுகிறோம்:

பயனுள்ள சமிக்ஞை (12.13) படி, டிரான்சிஸ்டர் மூலம் மின்னோட்டத்தில் ஒரு அளவு அதிகரிப்பு ஏற்படுகிறது. சின்க்ரோனஸ் டிடெக்டரின் வெளியீட்டில் DC மின்னழுத்த அளவில் ஏற்படும் மாற்றத்தை இங்கிருந்து காண்கிறோம்:

ஒரு அளவுரு எதிர்ப்பு உறுப்பு வெளியீட்டில் சமிக்ஞையின் ஸ்பெக்ட்ரம்.

அதிர்வெண் மாற்றி மற்றும் ஒத்திசைவு கண்டறிதலின் செயல்பாட்டின் பகுப்பாய்வு, இந்த உறுப்பின் உள்ளீட்டில் இல்லாத அளவுரு எதிர்ப்பு உறுப்பில் நிறமாலை கூறுகள் தோன்றும் என்பதை நமக்கு உணர்த்துகிறது.

பொதுவான பார்வையில் இருந்து படிவத்தின் அளவுரு மாற்றத்தை (12.3) கருத்தில் கொள்வோம் நிறமாலை பகுப்பாய்வு. வெளிப்படையாக, அளவுரு எதிர்ப்பு உறுப்பு உள்ளீட்டு சமிக்ஞை மற்றும் கட்டுப்பாட்டு அலைவு ஆகியவற்றின் பெருக்கியாக செயல்படுகிறது

சமிக்ஞைகள் மற்றும் அவற்றின் ஃபோரியர் உருமாற்றங்களுக்கு இடையே பின்வரும் கடிதத்தை எழுதுவோம்:

தயாரிப்பு ஸ்பெக்ட்ரம் தேற்றத்தின் அடிப்படையில் (அத்தியாயம் 2 ஐப் பார்க்கவும்), வெளியீட்டு சமிக்ஞையின் நிறமாலை அடர்த்தி ஒரு வளைவு ஆகும்

(12.14)

பயன்பாட்டுக் கண்ணோட்டத்தில், கட்டுப்பாட்டு அலைவு ஒரு குறிப்பிட்ட குறிப்பிட்ட காலத்துடன் அவ்வப்போது இருக்கும் போது மிகவும் ஆர்வமாக உள்ளது மற்றும் ஃபோரியர் தொடரால் குறிப்பிடப்படலாம்.

(12.15)

கட்டுப்பாட்டு சமிக்ஞையின் கோண அதிர்வெண் எங்கே.

அறியப்பட்டபடி, அத்தகைய ஒருங்கிணைக்க முடியாத சமிக்ஞையானது ஸ்பெக்ட்ரல் அடர்த்தியைக் கொண்டுள்ளது, இது அதிர்வெண் அச்சில் தனித்துவமான புள்ளிகளில் மட்டுமே பூஜ்ஜியத்திலிருந்து வேறுபடுகிறது:

(12.16)

இந்த வெளிப்பாட்டை சூத்திரத்தில் (12.14) மாற்றுவதன் மூலம், அளவுரு உறுப்பு வெளியீட்டில் சமிக்ஞையின் நிறமாலையைப் பெறுகிறோம்:

(12.17)

கேட் சிக்னலின் ஸ்பெக்ட்ரம்.

ஒரு குறிப்பிட்ட, ஆனால் நடைமுறையில் பரவலாகப் பயன்படுத்தப்படும் வழக்கு தொடர்பாக பொதுவான சூத்திரத்தை (12.17) பகுப்பாய்வு செய்வது வசதியானது. ஒவ்வொரு காலகட்டத்திலும் கட்டுப்பாட்டு செயல்பாடு ஒரு குறிப்பிட்ட காலத்திற்குள் ஒற்றுமைக்கு சமமாக இருக்கட்டும்; மற்ற நேரங்களில் செயல்பாடு பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருக்கும்.

ரேடியோ பொறியியலில், இந்த வகை செயல்பாட்டின் மூலம் ஒரு சமிக்ஞையை பெருக்கும் செயல்பாடு சிக்னல் கேட்டிங் என்று அழைக்கப்படுகிறது.

பரிசீலனையில் உள்ள கேட்டிங் செயல்பாடு தொடர்பாக சிக்கலான ஃபோரியர் தொடரின் (12.15) குணகங்கள் பின்வருமாறு வெளிப்படுத்தப்படுகின்றன என்பதைச் சரிபார்க்க எளிதானது:

(12.18)

ஸ்ட்ரோப் வரிசையின் கடமை சுழற்சி எங்கே.

இந்த முடிவை சூத்திரத்தில் (12.17) மாற்றுவது கேடட் சிக்னலின் நிறமாலை அடர்த்தி என்ற முடிவுக்கு வழிவகுக்கிறது.